Cтраница 2
Но в статистической физике каждому состоянию Ek приписывается определенная вероятность его реализации, обусловленная макроскопическими состояниями системы. [16]
Рассмотренные ион - дипольное и ион - ионное взаимодействия относились к равновесным условиям, когда макроскопическое состояние системы, характеризуемое термодинамическими функциями, не изменялось во времени. Однако равновесие в растворах электролитов всегда является динамическим, усредненным по времени и по объему. [17]
ВЕРОЯТНОСТЬ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ, число, пропорциональное кол-ву физически различимых микроскопических состояний, к-рыми может быть реализовано данное макроскопическое состояние системы. [18]
Задание координат и импульсов всех атомов системы для определения ее механического состояния не является необходимым для задания макроскопического состояния системы, определяемого небольшим числом макроскопических величин. [19]
Статистический характер закона возрастания энтропии вытекает из самого определения энтропии (III.70), связывающего эту функцию с вероятностью данного макроскопического состояния системы. Однако равновесное состояние, которому отвечает максимальное значение энтропии изолированной системы, наиболее вероятно, причем для макроскопических систем максимум является чрезвычайно резким. Равновесному состоянию макроскопической изолированной системы отвечает почти весь объем энергетического слоя, и изображающая точка системы с вероятностью, близкой к единице, находится Именно в этой области. Если система не находится в состоянии, которому отвечает равновесное значение макроскопического параметра X ( с точностью до интервала ДХ), она почти наверняка придет к этому состоянию; если же система уже находится в этом состоянии, она очень редко будет выходить из него. [20]
Таким образом, определяя, например, значение давления, температуры и химического состава системы, считают установленным макроскопическое состояние системы, хотя в микроскопическом масштабе скорость и положение каждого атома или молекулы системы неизвестны. [21]
Давая исчерпывающие вероятностно-статистические сведения о макроскопической системе, полная функция распределения или статистический оператор описывают, как говорят, макроскопическое состояние системы. Об усредненных по распределению вероятностей микроскопических значениях величин говорят при этом как о макроскопических значениях, или просто как о макроскопических величинах. По отношению к ним микроскопические значения величин ( или просто микроскопические величины) играют роль микроскопических аналогов. [22]
Статистический характер закона возрастания энтропии вытекает из самого определения энтропии ( II 1.63), связывающего эту функцию с вероятностью данного макроскопического состояния системы. Однако равновесное состояние, которому отвечает максимальное значение энтропии изолированной системы, наиболее вероятно, причем для макроскопических систем максимум является чрезвычайно резким. Равновесному состоянию макроскопической изолированной системы отвечает почти весь объем энергетического слоя, и изображающая точка системы с ностью, близкой к единице, находится именно в этой области, система не находится в состоянии, которому отвечает равновесное значение макроскопического параметра X ( с точностью до интервала АХ), она почти наверняка придет к этому состоянию; если же система уже находится в этом состоянии, она очень редко будет выходить из него. [23]
Основные положения этого подхода следующие: множество всех возможных результатов всех макроскопических измерений, произведенных над физической системой 2, представляет собой репрезентативное пространство макроскопических состояний G системы, причем предполагается, что оно является областью в конечномерном евклидовом пространстве. Возможные состояния В остальных систем, которые играют роль окружения для S, представляются точками в соответствующем репрезентативном евклидовом пространстве. Система Б находится в контакте с окружением, если ее состояние G - случайная величина с параметром В Приготовление физического состояния проводится с помощью макроскопических операций, которые накладывают математические условия на случайное состояние G системы. [24]
Следовательно, получаемые в рамках детерминистического описания бифуркационные диаграммы остаются в силе в том смысле, что они описывают в основном поведение экстремумов плотности вероятности, соответствующих макроскопическим состояниям системы. [25]
Следует указать, что константа пропорциональности, связывающая вероятность И7 данной системы с объемом G, который занимают ее изображающие точки в фазовом пространстве, имеет одинаковую величину для любого макроскопического состояния системы. [26]
Для замыкания системы ( 6), ( 8) необходимо ее дополнить соотношениями, определяющими относительное движение взвешивающего потока газа и частиц, и определением связи Dap с параметрами, определяющими макроскопическое состояние системы частиц. [27]
Таким образом, энтропия 5 и информация / выражаются одной и той же формулой, причем переменные Р и W тождественны между собой в случае, если Р равно числу возможностей, соответствующих заданному макроскопическому состоянию системы. А это означает, что единица информации оказывается равной единице энтропии, и изменения этих величин с точностью до знака одинаковы. [28]
Совершенно очевидно, сколь нереальна возможность получения такой обширной информации, в то время как знание небольшого количества переменных ( Р, V, Т, молярная доля), необходимых для полного описания термодинамического состояния системы, позволяет определить макроскопическое состояние системы при равновесии ( см. разд. Даже требования, предъявляемые для эмпирического описания системы, отнюдь не столь огромны. [29]
Экспериментально G определяется следующим образом. Начальное макроскопическое состояние системы во всех экспериментах одинаково. [30]