Ядерное состояние

Cтраница 1

Ядерные состояния со спином 7 1 обладают электрическим квадруполь-ным моментом, который взаимодействует с градиентом электрического поля, создаваемым несферическим распределением заряда. Это взаимодействие частично снимает вырождение ядерных энергетических уровней, расщепляя их на ( 21 1) / 2 подуровней. [1]

Если ядерные состояния не обладают определенной Р - четносгью, то становится возможным испускание в одном и том же переходе магн. [2]

Наличие вырожденности ядерных состояний вносит свой вклад в величину некоторых термодинамических функций, например энтропии. Однако при химических реакциях обычно ядерные состояния не меняются, поэтому спин ядра не играет роли и его можно не принимать во внимание. [3]

С темой пионоподобных ядерных состояний тесно связан вопрос о ядерных спин-изоспиновых корреляциях, вызванных механизмами, отличными от однопионного обмена. [4]

Такой метод расчета ядерных состояний и их свойств с учетом смеси многочастичных оболочечных конфигураций математически сложен и потому его применение не всегда оправдано. Часто гораздо проще вычислить уровни ядер и их свойства с помощью той или иной простой модели ядра. Точные расчеты следует применять в том случае, когда требуется обосновать применимость той или иной модели и когда необходимо получить всю сложную картину возбужденных уровней ядер, в том числе для таких состояний, к-рые не объясняются моделями ядра. [5]

Наиб, важными характеристиками ядерных состояний являются спин ядра ( или момент кол-ва движения, называемый также угловым моментом ядра) / и четность я I. Строго говоря, четность не является точным квантовым числом, поскольку она не сохраняется при слабом взаимодействии. За счет сил электрослабого взаимодействия между нуклонами происходит смешивание состояний с одним и тем же спином / и противоположными четностями. [6]

Схема распада la J - - j - 13 Xe. HiiujjonHbift стрелки - р-п реходы, пряные - V-нервходы. слепа - спин и чет. [7]

W зависит от начального и конечного ядерных состояний - от разности энергии и мультиполыюсти у-перехода. [8]

Опытным путем установлено, что энергия возбуждения ядерного состояния тем выше, чем больше изоспин. Ядра с ТЧг и Гг / 2 образуют изодуб-лет ( напр. Примером изотриплета могут служить осн. [9]

Завершая анализ электромагнитных и слабых переходов между ядерными состояниями, обратим внимание на следующее. Помимо распадов в их число входят и процессы неупругого рассеяния (14.37) - (14.39) или обратные им. Но, очевидно, кроме них существуют и сходные упругие процессы. [10]

В гамма-резонансных экспериментах наблюдаются переходы между двумя ядерными состояниями ( Ее, Ig - lEe, Ic), которые сопровождаются поглощением или излучением гамма-кванта. Поскольку W пропорционально первой степени т, то ( 2 / 1) - кратное вырождение уровней по энергии в магнитном поле Н снимается полностью. [11]

Для атомов ( т представляет собой сумму по электронным и ядерным состояниям атома; для молекул 6вн - сумма по электронным, ядерным, колебат. [12]

Хотя мы уже узнали многие особенности переходов между ядерными состояниями, обусловленные электромагнитными и слабыми силами, природа сильных межнуклонных сил, обеспечивающих само существование этих состояний, нам все еще не известна. [13]

В зависимости от относительного изменения энергий основного и возбужденного ядерных состояний вследствие взаимодействия с электронами в различных химических окружениях для возбуждения переходов в различных веществах требуются различные энергии. Взаимодействие ядра с электроном зависит от значения волновой функции электрона у ядра. Плотность электрона у ядра имеет отличное от нуля значение только для s - электро-нов, так что электроны на р -, d - и f - орбиталях могут влиять на изомерный сдвиг только за счет экранирования s - электронов от заряда ядра. Эти эффекты усложняют интерпретацию данных по изомерным сдвигам. Предполагается, что в этих комплексах существует количественная корреляция между S и плотностью s - электронов. В случае ядра Fe57 возбужденное состояние характеризуется меньшим радиусом, чем основное состояние, и возрастание плотности приводит к отрицательному сдвигу. Но для других изотопов положение может быть иным. [14]

С учетом изложенного появляется возможность уточнить вопрос о классификации ядерных состояний. Если пренебречь электромагнитным взаимодействием, то последние состояния полностью совпадают по всем параметрам ( кроме / 3), в то время как состояния в ядре С с 70 и 71 по-прежнему отличались бы весьма заметно по энергии ( а значит, и по массе), по моменту и, наконец, по изоспину. [15]

Страницы: 1 2 3 4