Cтраница 4
При этом из (6.26) получается основной результат теории поляризуемости Плачека [7]: тензор рассеяния для перехода между двумя ядерными состояниями, принадлежащими одному и тому же электронному состоянию молекулы, равен матричному элементу тензора поляризуемости, образованному при помощи волновых функций рассматриваемых ядерных состояний. Заметим, что вследствие симметричности тензора поляризуемости тензор рассеяния также симметричен. [46]
Атомные ядра также могут поглощать или излучать электромагнитные волны при переходе из одного состояния в другое. Энергия квантов этого излучения превышает 6 кэВ и может достигать нескольких мегаэлектронвольт. При этом наиболее глубоколежащие ядерные состояния имеют относительно большое время жизйи. Из соотношения неопределенностей (6.7) следует, что эти состояния имеют соответственно малую естественную ширину линии Yo ( или Г0 в энергетических единицах) соответствующих переходов. Ни один из детекторов для у-квантов ( см. разд. Поэтому до недавних пор наблюдать невозмущенные ядерные переходы было практически невозможно. [47]
Обычно Не много больше внешнего поля ( и здесь мы предполагаем, что это так); его направление определяет ось, обозначенную выше как zn, так что естественно использовать эту ось для обозначения ( 2 / - J-1) квантовых состояний ядра. В этом приближении энергия ядерных состояний равна - gi Hem, где gi - истинный ядерный g - фактор. При электронных переходах величина Не изменяется; она пропорциональна М, а при переходе М - - f J / 2 - - / 2 она просто изменяет знак. Разность энергий для каждого электронного перехода, следовательно, различна для ( 2 / - J-1) ориентации ядра и это приводит к появлению ( 2 / - J-1) линий. [48]
Поэтому впредь мы будем классифицировать состояния ядер, не по их заряду Q ( или месту в таблице Менделеева), а по их барионному числу В. В пределах этого семейства состояния группируются по изомультиплетам с определенными значениями изоспина / ( здесь / 0 и / 1), компоненты которых слегка расщеплены ( для разных / 3) за счет электромагнитного взаимодействия. Наконец, при заданных числах В и / ядерные состояния ( как и атомные) различаются по значениям энергии и момента, в чем находит отражение наличие внутреннего движения в ядрах. [49]
Возникает вопрос о статистическом весе ядра. Спин ядра квантован, что приводит при обычных условиях к вырождению ядерного состояния. [50]
Антиядра обладают массой и энергетич. Вследствие С Р - инвариантности слабого взаимодействия обусловленное им смешивание атомных или ядерных состояний с противоположной четностью одинаково для вещества и А. [51]
Расчеты были проведены для хлора и фтора. При рассмотрении строения отрицательных ионов, образованных молекулами, необходимо принимать во внимание влияние движения ядер. Процесс отделения электрона от отрицательного молекулярного иона может не сопровождаться переходом к нормальному ядерному состоянию нейтральной молекулы. [52]