Нижнее колебательное состояние

Cтраница 1

Нижние колебательные состояния в молекуле 235 - UFg слегка смещены относительно таких же уровней молекулы 238 - UFg. Выбирая соответствующую длину волны лазера в инфракрасной области спектра, можно селективно возбуждать колебательные состояния только молекул 235 - UFg. [1]

Нижние колебательные состояния в молекуле 235 - UFe слегка смещены относительно таких же уровней молекулы 238 - UFe - Выбирая соответствующую длину волны лазера в инфракрасной области спектра, можно селективно возбуждать колебательные состояния только молекул 235 - UFe - Далее можно привести возбужденные молекулы к диссоциации по схеме 235 - UFe - 235 - UF5 F с помощью облучения лазером, работающим в ультрафиолетовой области спектра. Пентафторид урана ( UF5) обладает меньшей летучестью, чем UF6, и выпадает в осадок. [2]

Механическая модель обмена колебательной и поступательной энергии при столкновении атома с молекулой. [3]

B основном развивается в двух направлениях, относящихся к описанию переходов между нижними колебательными состояниями ВС и переходов между сильно возбужденными колебательными состояниями ВС. Первое направление связано с исследованиями колебательной релаксации, второе - с исследованиями неравновесных эффектов в химических реакциях. Оба эти направления будут рассмотрены ниже с привлечением ряда упрощений, позволяющих получить явные выражения для вероятностей переходов. [4]

Постоянные с индексами е и 0 относятся соответственно к состоянию с минимальной потенциальной энергией и нижнему колебательному состоянию. [5]

Постоянные с индексами е и 0 относятся соответственно к состоянию с минимальной потенциальной и к нижнему колебательному состоянию. [6]

Поэтому авторы [122] не смогли получить уравнения, правильно аппроксимирующие высокие вращательные уровни, в особенности высокие вращательные уровни нижних колебательных состояний. [7]

Здесь индексы у ( 0, 0) и / и означают соответственно средние значения для у ( 0, 0) - полосы и для отдельного перехода между нижним колебательным состоянием I и верхним колебательным состоянием и. [8]

Как и в уравнении (2.25), Ае0 - разность между полной энергией молекулы продукта реакции ABC и суммой энергий атома А и исходной молекулы ВС, причем предполагается, что обе молекулы находятся в своих нижних колебательных состояниях при абсолютном нуле. [9]

Как и в уравнении (2.25), Ае0 - разность между полной энергией молекулы продукта реакции ABC и суммой энергий атома А и исходно молекулы ВС, причем предполагается, что обе молекулы находятся в своих нижних колебательных состояниях при абсолютном нуле. [10]

До сих пор в нашем рассмотрении мы пренебрегали тем, что в действительности каждому колебательному уровню соответствует целый набор близко расположенных вращательных уровней. Если учесть это обстоятельство, то станет ясно, что поглощение происходит с переходом с вращательного уровня нижнего колебательного состояния на некоторый вращательный уровень верхнего колебательного состояния. [11]

Из анализа изложенных выше данных следует, что существуют другие причины, приводящие к большой температурной зависимости интегрального коэффициента поглощения обертонов. В работе [ а ] указывается, что сильная температурная зависимость интегрального коэффициента поглощения основного тона может быть обусловлена зависимостью коэффициента Эйнштейна от энергии исходного колебательного подуровня и зависимостью распределения молекул по колебательным подуровням нижнего колебательного состояния от температуры. Очевидно, что это будет влиять на температурную зависимость интенсивности обертонов в такой же мере, как и основных колебаний. [12]

Значительно больше сведений можно получить в результате изучения переходов, осуществляющихся при одновременном изменении колебательного и вращательного квантовых чисел в результате поглощения излучения. Каждый колебательный уровень ( состояние) состоит из ряда вращательных уровней. Переходы с вращательных уровней нижнего колебательного состояния на лращательные уровни белее высокого колебательного состояния приводят к возникновению набора тесно - расположенных линий поглощения, образующих полосу в спектре. При низкой дисперсии прибора Подобная полоса кажется непрерывным поглощением, однако при высокой дисперсии ( особенно когда образец находится в газообразном состоянии) эта полоса может быть разрешена на отдельные вращательные линии. [13]

Мэв при г0 1 2 - 10 - 13 см, мы получаем соотношение для колебательных энергий капли fto. Свойства симметрии ( четность и J) этих состояний обычно такие же, как и у двух нижних колебательных состояний капли, но энергии имеют выраженную периодическую зависимость от Л, маскирующую слабое уменьшение энергии с ростом А. Значения, полученные из модели капли, для большинства тежелых ядер слишком велики. Улучшенные классические вычисления ( принимающие, например, во внимание кулоновскую энергию) не приводят к лучшему согласию. [14]

Из этих значений / они нашли, что среднее время излучения для уровня / 9 / 2 в нижнем колебательном состоянии радикала ОН, находящегося в возбужденном электронном состоянии, равно 3 8 - 10 - 6 сек. При расчете была принята во внимание возможность нескольких других переходов с этого вращательного уровня на вращательные уровни основного состояния с нулевой колебательной энергией и было предположено, поскольку для ОН полоса ( 0, 0) гораздо интенсивнее полосы ( О, 1), что переходами на другие, более высокие колебательные уровни можно пренебречь. [15]

Страницы: 1 2