Cтраница 1
Температурное состояние тела или системы тел можно охарактеризовать с помощью температурного поля, под которым понимается совокупность мгновенных значений температур во всех точках изучаемого пространства. [1]
Температурное состояние тела будем характеризовать вектором Т ( Tm ( t) M размерности М, компоненты которого представляют собой искомые зависимости Tm ( f) от времени t температур выделенных узловых точек. [2]
В этих случаях температурное состояние тела можно рассчитывать независимо от его напряженно-деформированного состояния и определять на одном из начальных этапов анализа термопрочности конструкции. [3]
В этих случаях температурное состояние тела может рассматриваться независимо от его напряженно-деформированного состояния и определяться на одном из первых этапов теплопрочно-стного расчета конструкции. Определение температурного состояния конструкции сводится к решению соответствующей задачи теплопроводности. [4]
Наличие источников является одной из основных причин данного температурного состояния тела, а изменение теплового состояния - следствием действия источников. И если подчас в той или иной задаче требуется по изменению температуры тела определить какое-либо из условий однозначности, например интенсивность источника тепла или теплофизические характеристики, то не следует все же; забывать, что здесь искомое является причиной, а заданное - следствием. [5]
При рассмотрении передачи тепла теплопроводностью различают две разновидности температурного состояния тел: стационарное и нестационарное. [6]
При оценке нестационарного режима теплообмена цель расчета состоит в определении температурного состояния тела и количества полученной или отданной телом теплоты по истечении определенного периода времени. Зависимость температуры не только от координат, но и от времени затрудняет графическое изображение даже одномерного температурного поля. На рис. 4.1 изображено температурное поле для двух точек нагреваемого тела, которое перед нагревом имело однородное температурное поле. [7]
Каждый из признаков, характеризующих источник тепла, не зависит от температурного состояния тела. Исключение составляет только второй признак: знак температурного источника / ( зависит не только от его температуры, но и от температуры близлежащих точек тела. Источник /, положителен, если его температура выше температуры близлежащих точек тела. Со временем источник It может стать этрицательным. Это может произойти з результате понижения температуры самого источника или повышения температуры тела под действием других источников. [8]
Условие (1.87) и свойство (1.89) функционала (1.88) позволяют использовать ряд эффективных методов приближенного определения температурного состояния тела, обладающих возможностью оценивать погрешность приближенного распределения температуры относительно ее истинного распределения. В этом случае значение / ( Т) играет роль интегрального критерия для сравнительной оценки двух и более приближенных решений задачи, дающего объективные основания для выбора наилучшего решения без количественной оценки погрешности по сравнению с истинным распределением температуры. [9]
Для математической формулировки задачи в виде дифференциальных уравнений теплопроводности и соответствующих краевых условий [ например, в виде выражений (2.36) - (2.41) ] определение температурного состояния тела связано с непосредственным решением этих уравнений. Возможности точных аналитических методов в этом случае ограничены, как правило, решением линейных задач теплопроводности, когда теплофи-зические характеристики материала тела или его отдельных частей не зависят от температуры, а граничные условия выражаются линейной комбинацией температуры и ее градиента на поверхности. Если в теле действуют внутренние источники теплоты, мощность которых является функцией температуры, то эта функция также должна быть линейной. [10]
Помимо оценки погрешности приближенного решения наличие вариационной формулировки задачи позволяет получить двойственную оценку ( сверху и снизу) некоторых важных интегральных характеристик, связанных с температурным состоянием тела. [11]
Вследствие того, что в (1.47) и (1.48) входят неизвестные функции еу ( М, t) и ajj ( М, t) соответственно, определить температурное состояние тела независимо от напряженно-деформированного состояния не удается и приходится рассматривать связанную задачу термоупругости. [12]
Это определение, с одной стороны, подчеркивает глубокую аналогию связанной энергии с энтропией, но, с другой - указывает и на принципиально важное различие этих величин, заключающееся в том, что связанная энергия таким же образом сопряжена с температурным состоянием тела, как энтропия сопряжена с некоторым универсальным температурным уровнем, играющим роль единицы температурной шкалы. Поскольку в теореме о минимальной теплоотдаче не было сделано никаких ограничений о низшей температуре холодильников, так что в частном случае мы могли бы принять ее равной температуре рассматриваемого тела, то очевидно, что из упомянутой теоремы вытекает не только существование энтропии, но также и существование связанной энергии как функции состояния. [13]
Процесс переноса теплоты обусловливается наличием разности температур. Температурное состояние тела или системы тел характеризуется температурным полем, под которым понимается совокупность мгновенных значений температур во всех точках рассматриваемого пространства. [14]
Тепловые потоки возникают в телах и между телами только при наличии разности температур. Температурное состояние тела или системы тел можно охарактеризовать с помощью температурного поля, под которым понимается совокупность мгновенных значений температур во всех точках изучаемого пространства. [15]