Cтраница 2
Температурное поле может быть представлено в виде картины изотермических поверхностей в пространстве. В условиях стационарности семейство изотермических поверхностей остается стабильным, в противном случае оно образует последовательность сменяющихся во времени картин, каждая из которых отображает мгновенное температурное состояние тела. [16]
Кроме количественной оценки погрешности приближенного решения задачи цепочка неравенств (1.96) позволяет установить верхнюю и нижнюю границы истинных значений некоторых важных интегральных характеристик, связанных с температурным состоянием тела. [17]
На этот вопрос, представляющий как практический, так и теоретический интерес, приходится ответить отрицательно. Действительно, данное распределение температуры в теле может возникнуть при одних и тех же граничных условиях, но исходя и совершенно различного теплового состояния. Для примера рассмотрим графики задач № 11 и 12, которые отличаются друг от друга только начальным условием. Но если в обеих задачах отступить назад на одинаковый отрезок времени, то окажется, что температурные состояния тел различны. Это показывает, что последующее распределение температуры не может служить начальным условием. [18]
Измерим значение какого-либо выбранного нами параметра термометрического вещества в состоянии, когда установилось его тепловое равновесие с тающим льдом. Этим параметром может быть объем, давление, электрическое сопротивление или другое физическое свойство тела. При этом необходимо исключить изменение других параметров. Установленная таким опытным путем мера отклонения состояния тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом, находящимся под давлением 1 атм, называется эмпирической температурой тела. Она может быть измерена с помощью жидкостных и газовых термометров, термопар, пирометров и других устройств. Однако в зависимости от применяемого устройства для определенного температурного состояния тела получаются, вообще говоря, различные значения температуры, так как в основу ее измерения кладутся различные признаки. Следовательно, необходима такая шкала температур, с помощью которой можно было бы для определенного температурного состояния тела получить одно единственное значение температуры. Такой шкалой является термодинамическая, а также тождественная с ней абсолютная шкала температур Кельвина. [19]
Измерим значение какого-либо выбранного нами параметра термометрического вещества в состоянии, когда установилось его тепловое равновесие с тающим льдом. Этим параметром может быть объем, давление, электрическое сопротивление или другое физическое свойство тела. При этом необходимо исключить изменение других параметров. Установленная таким опытным путем мера отклонения состояния тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом, находящимся под давлением 1 атм, называется эмпирической температурой тела. Она может быть измерена с помощью жидкостных и газовых термометров, термопар, пирометров и других устройств. Однако в зависимости от применяемого устройства для определенного температурного состояния тела получаются, вообще говоря, различные значения температуры, так как в основу ее измерения кладутся различные признаки. Следовательно, необходима такая шкала температур, с помощью которой можно было бы для определенного температурного состояния тела получить одно единственное значение температуры. Такой шкалой является термодинамическая, а также тождественная с ней абсолютная шкала температур Кельвина. [20]