Квантовое состояние - частица
Cтраница 1
Квантовые состояния частицы характеризуются дискретным набором возможных энергий - энергетическими уровнями. Каждый энергетический уровень включает в себя ряд состояний, одинаковых по энергии, но различных по некоторым другим характеристикам. [1]
Число квантовых состояний частицы с соответствующей ей длиной волны К, находящейся в объеме V, равно, как было показано в гл. Для электронов также необходимо введение множителя 2, так как каждый электрон может иметь два направления спина. [2]
Понятие квантового состояния частицы в системе справедливо в тех случаях, когда взаимод. [3]
Суммирование проводится по всем квантовым состояниям частиц. [4]
Определив обращенную во времени эволюцию квантового состояния частицы, необходимо проверить, что она описывается уравнением Шредингера. [5]
При учете спина электрона обозначение л / квантового состояния частицы в центрально-симметричном поле заменяется обозначением nlj, где квантовое число у, стоящее справа внизу у латинской буквы /, характеризует полный момент электрона в данном состоянии. [6]
Ферми-Дирака, нижний знак - к статистике Бозе-Эйнштейна; суммирование проводится по всем возможным квантовым состояниям частицы. [7]
Уравнение Паули, вообще говоря, является уравнением баланса, в котором должны учитываться переходы между квантовыми состояниями частиц, их химические взаимодействия, а также - возможность генерации ( накачки) возбужденных частиц под действием внешних по отношению к данной системе воздействий. [8]
Монохроматичность лазерного излучения и избирательный характер взаимодействия излучения с частицами обеспечивают сильно выраженную селективность возбуждения в веществе определенных квантовых состояний частиц, соответствующих резонансным условиям их взаимодействия с полем излучения. [10]
Ферми - Дирака, нижний знак - к статистике Бозе - Эйнштейна; суммирование проводится по всем возможным квантовым состояниям частицы. [11]
В отличие от того, что было получено для координаты и импульса, здесь правая часть зависит от квадрата среднего значения координаты z, т.е. от величины, присущей заданному квантовому состоянию частицы. Поэтому подобные соотношения несколько менее популярны, хотя и они подчас позволяют получить полезные выводы. В качестве достаточно тривиального вывода можно отметить, например, тот, что если функция, с которой вычисляются все величины в последнем соотношении неопределенностей, собственная для оператора L с нулевым собственным значением, то г также должно равняться обязательно нулю. [12]
Если температура идеального газа ( при заданной его плотности) достаточно низка, то статистика Болыщана становится неприменимой, и должна быть построена другая статистика, в которой средние числа заполнения различных квантовых состояний частиц не предполагаются малыми. [13]
Если температура идеального газа ( при заданной его плотности) достаточно низка, то статистика Больцмана становится неприменимой, и должна быть построена другая статистика, в которой средние числа заполнения различных квантовых состояний частиц не предполагаются малыми. [14]
Различие симметричных и антисимметричных волновых функций состоит в том, что первые не изменяют своего знака при перестановке любой пары а и Ь частиц системы ( т.е. при пе еходе к состоянию системы, в котором частица а находится в прежнем квантовом состоянии частицы Ь, а частица Ь в нреж. Ls, спинов этих частиц на направление вектора Н внешнего магнитного поля и не изменяется при любых HI eiiiiiiix воздействиях на систему частиц. [15]
Страницы: 1 2