Cтраница 3
Наличие дискретного, линейчатого спектра у-излучения, как и существование определенных энергий а-частиц, выбрасываемых ядрами, имеет принципиальное значение и является доказательством того, что атомные ядра могут находиться в определенных дискретных энергетических состояниях. [31]
Наличие дискретного, линейчатого спектра у-лучей, как и существование определенных энергий а-частиц, выбрасываемых ядрами, имеет принципиальное значение и является доказательством того, что атомные ядра могут находиться в определенных дискретных энергетических состояниях. [32]
Наличие дискретного, линейчатого спектра у-излучения, как и существование, определенных энергий ос-частиц, выбрасываемых ядрами, имеет принципиальное значение и является доказательством того, что атомные ядра могут находиться в определенных дискретных энергетических состояниях. [33]
Энергия атомов и молекул, связанная с волновой функцией уравнением Шредингера (3.5), также вероятностная величина. Частица в каком-либо дискретном энергетическом состоянии принимает во времени разные, не очень отличающиеся значения энергии с максимумом, приходящимся на определенное значение, которое и принимается за уровень энергии. [34]
Энергетическая схема процессов бета-распада представлена на рис. VI. Процессу бета-распада соответствует переход ядра из одного дискретного энергетического состояния в другое. По оси ординат отложены энергии покоя атомов за вычетом энергии покоя системы, состоящей из дочернего иона и электрона. [35]
В дальнейшем при рассмотрении квантового осциллятора или атомных систем мы увидим, что квантование состояний может иметь место в системах, не ограниченных какими-либо непроницаемыми стенками. Вместе с тем мы увидим, что наличие дискретных энергетических состояний не является непременным признаком квантовомеханических систем. В некоторых случаях квантовомеханические системы обладают непрерывным спектром. [36]
Серьезная трудность в понимании механизма р-распада возникла при исследовании энергий электронов, испускаемых р-радио-активными источниками. Испускание р-частиц есть результат перехода ядра из одного дискретного энергетического состояния в другое. Атомные ядра имеют квантованные энергетические уровни. Об этом свидетельствуют дискретные энергии а-лучей и у-лучей. [37]
Сигналы возникают в результате перехода молекул и атомов в разные дискретные энергетические состояния, вероятность которых определяется правилами квантовой механики. После возбуждения ( под действием внешнего источника излучения) вещество возвращается в основное состояние. Это может происходить двумя путями. [38]
Согласно этой гипотезе атом должен находиться в одном из конечных дискретных энергетических состояний, в любом из которых он обладает целым числом квантов энергии. Квант энергии изображается как Av, где А - универсальная константа для всех атомов, a v - частота, о которой подробнее будет сказано ниже. Если атом переходит из одного состояния, в котором он обладал энергией nfiv, в другое с более низкой энергией 2Av, то разность энергий ( я, - n2) Av испускается в виде излучения. [39]
Уравнение Шредингера обладает замечательным свойством: при интегрировании оно приводит к решениям, имеющим физический смысл, лишь в тех случаях, когда общая энергия Е обладает определенными значениями; их называют собственными значениями. Они вытекают как математическое условие из ограничения колебательной системы и указывают на существование дискретных энергетических состояний ( без непрерывных переходов между ними) в атоме. [40]
МО ( рис. 88, д), количество которых равно числу взаимодействующих частиц. Столь ничтожная разница между энергиями отдельных уровней позволяет утверждать, что энергия внутри зоны меняется практически непрерывно, хотя эта непрерывность в действительности складывается из отдельных очень близко лежащих дискретных энергетических состояний. [41]
Поле электрона на р - АО обладает именно такой симметрией; более того, ось р-орбиты создает напра вление, по отношению к которому должно ориентироваться ядро. Поэтому если атом с ядром, обладающим высоким спином, содержит один р-электрон, то комбинация ориентации спина с электростатическим взаимодействием приводит к тому, что для атома становится дозволенным набор дискретных энергетических состояний. [42]
Энергия увеличивается справа налево. Электроны на поверхности раздела связаны в треугольной потенциальной яме. Эти электроны имеют дискретные энергетические состояния в направлении z, одно из них показано черным цветом, второе - горизонтальной штриховкой. При низких температурах и низких концентрациях электронов только нижнее ( зачерненное) состояние занято. [43]
Развитие теории теплообмена не может протекать без знания законов строения молекул, атомов и других частиц, а также без знания сил взаимодействия между этими частицами. Из анализа ассоциированного комплекса можно непосредственно определить различные дискретные энергетические состояния молекул газа и на основе этого сделать выводы относительно роли колебания и вращения ядер в молекуле при образовании комплекса из молекул пара и газа. Зная общую колебательную и вращательную энергии, а также энергию движения электронов в молекуле на различных уровнях, можно определить силы, действующие при образовании комплексов. [44]
В атоме Бора каждый электрон рассматривался как заряженная частица, движущаяся по определенной орбите, причем переход с одной орбиты на другую считался возможным и сопровождался приобретением или потерей целого числа квантов энергии. По новейшей теории волновой механики атома понятие частицы, ограниченной плоской орбитой, заменено функцией вероятности, имеющей максимум на том расстоянии от ядра, которое соответствовало радиусу орбиты Бора. Подобно тому, как атом имеет ряд дискретных энергетических состояний, рассматриваемых как стационарные состояния и характеризуемых квантовыми числами, так и молекула имеет нормальное состояние и систему стационарных состояний. Нормальное состояние отвечает наинизшему значению общей энергии молекулы и поэтому наибольшей устойчивости. Каждое состояние молекулы, как и атома или индивидуального электрона, характеризуется волновой функцией ф, из которой может быть вычислена, хотя бы теоретически, энергия системы. Теория постулирует, что функция ф аф, -) - - - 6ф2 также является возможной волновой функцией системы. Наиболее устойчивая конфигурация системы могла бы быть найдена, если бы мы определили отношение Ь а, дающее значение волновой функции ф, соответствующее минимуму энергии. [45]