Возбужденное состояние - ядро
Cтраница 2
Наиболее прямой метод изучения моментов возбужденных состояний ядер основан на Мессбауэра аффекте. Устранение влияния отдачи при наблюдении резонансного поглощения у-пучеи позволяет получить в измерениях энергии ядерных переходов точность, достаточную для того, чтобы обнаружить взаимодействие ядер с внешними полями как сверхтонкую структуру перехода. [16]
Для конкретного расчета энергий связи и возбужденных состояний ядра необходимо задаться определенной моделью расположения составных частей ядра. В противоположность атому в ядре отсутствует центральное тело, так что планетарная модель не представляется правильной. Однообразие составных частей ядра - различие между заряженными и незаряженными частицами не играет здесь большой роли и будет учтено ниже - наводит на мысль положить в основу рассмотрения модель капли. Для обеспечения прочного сцепления внутри этой капли необходимо ввести нового типа силы - ядерные силы, которые действуют между нуклонами независимо от того, заряжены они или нет. Тот факт, что энергия связи, привносимая каждой новой частицей, присоединенной к ядру, всегда составляет около 8 Мэв, указывает на то, что эти силы, как и силы сцепления в жидкости, быстро убывают с расстоянием, так что в ядре существенно взаимодействие нуклона только с нуклоном, находящимся в непосредственной близости от него. [17]
Вероятность перехода и средняя продолжительность жизни возбужденных состояний ядер обычно выражаются через ширину уровня энергии ядер. В ядерной физике понятие ширины уровня имеет тот же источник и интерпретацию, что и ширина уровня в атомной спектроскопии. [18]
Резкие пики на графике демонстрируют наличие возбужденных состояний ядер 28Si, возникающих при поглощении протонами ядер алюминия. [19]
Измерения поперечной поляризации позволяют определять четности возбужденных состояний ядер, а измерения круговой поляризации - знаки магнитных моментов. Такие опыты очень трудны и получили меньшее распространение. [21]
Примерно такими же свойствами обладают и те возбужденные состояния ядра, для которых энергия возбуждения меньше минимальной энергии отделения какой-либо частицы ( га, р, а), а у-излучение сильно запрещено. [22]
 |
Энергетические уровни РЬ207. энергии даны с левой стороны рисунка, спины и четности - с правой. Индекс - 1 возле спектроскопических термов означает дырку в соответствующем состоянии. [23] |
Чистая одночастичная модель должна быть полезна при описании возбужденных состояний ядер, очень близких к замкнутым оболочкам. С этой точки зрения низколежащие состояния РЬ207 ( заполненная оболочка из 82 протонов и единственная дырка в оболочке из 126 нейтронов) являются превосходным примером. Можно, кстати, заметить, что относительные стабильности этих состояний указывают на то, что приведенный на рис. 53 порядок уровней в пределах данной оболочки не следует принимать слишком серьезно. [24]
Несколько слов о возможности протонного радиоактивного распада из возбужденных состояний ядер. И, наконец, соответствующее ядро а-радио-активно в основном состоянии, что явилось едва ли не самым важным обстоятельством, заставившим рассматривать испускание длиннопробежных а-частиц вместе с а-радиоактивностью. [25]
Характер углового распределения позволяет прежде всего определить спин возбужденного состояния ядра и мультиполыюсть у-пе Рех Да1 что и было задачей многих первых исследований. Для этого обычно ограничиваются измерением W ( О) под двумя углами, 0 0 и & 90, получают зависимость анизотропии у-излучения, е [ W ( 90) - W ( Q) ] / W ( 90), от темп-ры. [26]
Неопределенность энергии возбужденного состояния, обусловливаемая конечным временем жизни возбужденных состояний ядра, приводит к немонохроматичности у-излучения, испускаемого при переходе ядра из возбужденного состояния в основное. Эта немонохроматичность называется естественной шириной линии у-излучения. [27]
В этом случае просачивание а-частицы сквозь потенциальный барьер при возбужденном состоянии ядра может произойти раньше, чем ядро испустит Y-квант и перейдет в нормальное состояние. Испущенная таким путем о-частица будет обладать большей энергией и соответственно большей длиной пробега по сравнению с обычными а-частицами. Она является длиннопробежной частицей. [28]
В силу зависимости положения и величины резонансных пиков от свойств возбужденных состояний ядер не наблюдается систематических изменений при переходе от одного ядра-мишени к другому. В приложении В дается таблица сечений реакций под действием нейтронов с энергией 0 025 эв. [29]
Вместе с тем эта модель не дает количественного представления о возбужденных состояниях ядра. [30]
Страницы: 1 2 3 4