Cтраница 3
Наблюдение резонансов в сечении захвата нейтронов позволяет получить информацию об энергиях возбужденных состояний ядер и о ширинах соответствующих уровней. Такого рода опыты невозможны с заряженными бомбардирующими частицами ( исключая лишь самые легкие ядра) вследствие того, что кулоновский барьер чрезвычайно уменьшает ГА при низких энергиях. [31]
Неупругое рассеяние не наблюдается, если энергия нейтронов ниже наименьшей энергии возбужденного состояния ядер ( обычно порядка сотен килоэлектронвольт), но вероятность этого процесса быстро возрастает с увеличением энергии нейтронов. При энергиях порядка 10 Мэв равновероятно как упругое, так и неупругое рассеяние. [32]
Выше было отмечено, что в зависимости от мультипольности у-перехода время жизни возбужденного состояния ядра может изменяться в очень широких пределах. [33]
Позднее появились измерительные установки, при помощи которых можно было определять время жизни возбужденных состояний ядер вплоть до 10 - 10 сек. [34]
При понижении температуры время релаксации приближается или становится больше, чем среднее время жизни возбужденного состояния ядра, и удается наблюдать магнитную сверхтонкую структуру. Распределение частиц по размерам приводит к некоторому конечному температурному интервалу, в пределах которого наблюдается сверхтонкая структура спектра Мессбауэра и исчезает обычное квадрупольное дублетное расщепление. [35]
Были предприняты попытки в рамках излагаемой модели истолковать энергию колебаний поверхности ядра как энергию возбужденных состояний ядра. Однако полученные значения энергии (V.2) оказались слишком велики по сравнению с энергией низших состояний ядра. [36]
СТАТИСТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА - применяется для описания свойств атомного ядра, усредненных по многим возбужденным состояниям ядра. Возникающие таким образом средние величины плавно зависят от энергии и могут быть рассчитаны на основании сравнительно простой теории, поскольку для этого не требуется знать точные волновые ф-ции возбужденных состояний. При усреднении по состояниям исчезают многие специфич. Это позволяет с самого начала воспользоваться простым нолуклассич. [37]
Одним из важнейших применений теории оболочек в целом является получение спинов и четностей основных и некоторых возбужденных состояний ядер. Эта возможность базируется на том, что каждая замкнутая оболочка имеет нулевой полный момент и положительную четность. Поэтому в создании спина и четности уровня ядра принимают участие только нуклоны внешних оболочек. Например, в ядре изотопа кислорода 8О17 основное состояние должно иметь ( и действительно имеет) характеристику 5 / 2, так как сверх заполненных оболочек с Z 8 и с N, 8 в этом ядре имеется один нейтрон в третьей оболочке, начинающейся уровнями Ids / z - К сожалению, однако, для большинства ядер такие предсказания оказываются неоднозначными. В модели без остаточного взаимодействия энергии всех этих состояний одинаковы. Последовательный учет остаточного взаимодействия сложен и математически громоздок. Поэтому мы ограничимся рассмотрением модели оболочек с феноменологическим спариванием, в которой остаточное взаимодействие учитывается предельно простым способом. В этой модели принимается, что остаточное взаимодействие приводит к спариванию одинаковых нуклонов. [38]
Одним из важнейших применений теории оболочек в целом является получение спинов и четностей основных и некоторых возбужденных состояний ядер. Эта возможность базируется на том, что каждая замкнутая оболочка имеет нулевой полный момент и положительную четность. Поэтому в создании спина и четности уровня ядра принимают участие только нуклоны внешних оболочек. К сожалению, однако, для большинства ядер такие предсказания оказываются неоднозначными. Сверх этих оболочек в состоянии 1 / 7 / 2 имеются четыре протона, моменты которых могут складываться различными способами по правилу (1.31) с учетом принципа Паули. В модели без остаточного взаимодействия энергии всех этих состояний одинаковы. Последовательный учет остаточного взаимодействия сложен и математически громоздок. Поэтому мы ограничимся рассмотрением модели оболочек с феноменологическим спариванием, в которой остаточное взаимодействие учитывается предельно простым способом. В этой модели принимается, что остаточное взаимодействие приводит к спариванию одинаковых нуклонов. [39]
Самим физикам изучение ядерных реакций необходимо для получения информации о свойствах новых изотопов, новых частиц, возбужденных состояний ядер и элементарных частиц. [40]
Здесь Г - ширина линии гамма-излучения - соответствует неопределенности в энергии, а т - среднее время жизни возбужденного состояния ядра, соответствует неопределенности во времени. [41]
Смысл названия и том, что такая же частота будет у линии у-фотона, излученного при переходе ядра из возбужденного состояния ядра в нормальное. [42]
Смысл названия в том, что такая же частота будет у линии у-фотона, излученного при переходе ядра из возбужденного состояния ядра в нормальное. [43]
Эти частицы часто теряют заметную часть своей скорости при прохождении сквозь бериллий еще до столкновения с ядром бериллия, вследствие чего возникают также возбужденные состояния ядер углерода. [44]
Имеется ряд определенных условий, которые должны выполняться, чтобы наблюдался эффект Мессбауэра, и не у всех элементов они выполняются, хотя возбужденные состояния ядра элемента могут быть известны. Прежде чем перейти к этим условиям, рассмотрим само явление ЯГР. [45]