Cтраница 3
До сих пор спиновые собственные состояния рассматривались так, как если бы они существовали независимо от остальной части волновой функции электрона. Строго говоря, такое приближение можно сделать, лишь пренебрегая спин-орбитальным взаимодействием между орбитальным и спиновым магнитными моментами атома. Это приближение в действительности является хорошим для всех не слишком тяжелых элементов, так как обычно лишь малая часть энергии взаимодействия приходится на спин-орбитальное взаимодействие. [31]
Вообще говоря, собственные состояния гамильтониана Н0 вырождены. Предположим, что рассматриваемое состояние вырождено с кратностью рг, что касается пространственной симметрии, и с кратностью ps, что касается спиновой симметрии. [32]
Мы будем описывать собственные состояния полного углового момента в пространствах cXf 2 ( g) & s0, jjforbi ф % s t которые осуществляются при объединении спина и орбитального углового момента по правилам гл. [33]
Общее число g собственных состояний с энергией, не превышающей некоторой определенной величины е, находится интегрированием. [34]
Еп - энергии соответствующих собственных состояний взаимодействующих атома и иона. При этом для простоты будем считать, что при бесконечном разведении ядер состояния 1 и 2 невырождены, т.е. имеются только два состояния квазимолекулы. [35]
Далее, для любого спинового собственного состояния величина Pi в соответствии с выражением (4.3.12) может быть выражена через свои act - и flfl - компоненты. [36]
Недиагональные элементы между собственными состояниями с различными значениями суммарного спина равны нулю. [37]
Когерентное состояние является собственным состоянием опе-рарора уничтожения. [38]
Физические состояния являются собственными состояниями полного углового момента; следовательно, правило отбора (3.4) строго выполняется для физических состояний. [39]
Ма) опять обозначает собственное состояние полного спина. [40]
Присутствие донорного атома обусловливает энергетические собственные состояния, расположенные немного ниже уровня зоны проводимости. [41]
Присутствие донорного атома обусловливает энергетические собственные состояния, расположенные немного ниже уровня зоны проводимости. Присутствие акцепторного атома приводит к энергетическим собственным, состояниям, которые расположены немного выше потолка валентной зоны и на которые захватываются электроны из валентной зоны. [42]
Циклический матричный оператор определяет собственные состояния поляризации и их характеристики в расчетном сечении резонатора. [43]
Различаем два типа нагрузок собственного состояния eig12 ( см. доказательство теоремы 1, § 4.2.2): максимальные13 и бифуркационные. Введем обозначения: Атах - максимальная нагрузка; ьг / - нагрузка бифуркации решений; teig такое, что ( teig) егд - Из проведенного выше анализа поведения решения в зависимости от характера нагрузки собственного состояния следует доказательство теоремы 2, характеризующей связь критических нагрузок линейного тела. [44]
Эта величина дает число собственных состояний в любой группе, содержащей nt частиц. [45]