Механическое состояние - система
Cтраница 1
Механическое состояние системы п частиц характеризуется заданием Зп координат и их производных по времени. [1]
Механическое состояние системы не изменится, если освободить ее от связи, приложив к точкам системы силы, равные реакциям связи. Например, опоры, на которые опирается балка АВ ( рис. 111), можно отбросить, и механическое состояние балки не изменится, если приложить в точках опоры балки силы, равные соответствующим реакциям. [2]
Механическое состояние системы п частиц характеризуется заданием Зп координат и их производных по времени. [3]
Раз уж механическое состояние системы молекул, составляющих жидкость, не отражает ее макроскопического спокойствия, то назовем его иначе: термин - микросостояние будет подходящим по смыслу дела. Теперь мы скажем: каждое состояние ( макросостояние) осуществляется беспрерывной сменой огромного числа микросостояний. [4]
Под механическим состоянием системы понимается совокупность положений и скоростей всех ее материальных точек. [5]
 |
Фазовая траектория гармонического осциллятора. [6] |
При изменении механического состояния системы фазовая точка движется в фазовом пространстве, описывая фазовую траекторию. В случае одномерного движения частицы фазовая траектория ее является кривой на плоскости. [7]
Точка, изображающая механическое состояние системы с полной энергией Е 2mgl, движется на фазовой плоскости по сепаратрисе. Подходя, например, к точке Л, соответствующей перевернутому положению маятника, она постепенно замедляется и в точке Л застревает - останавливается в положении неустойчивого равновесия. Формально приближение к этому состоянию в отсутствие трения продолжается бесконечно долго. Из точки А выходят две фазовые траектории в соответствии с тем, что застывший в неустойчивом положении равновесия маятник может свалиться в любую сторону. [8]
Предполагается, что все принципиально возможные механические состояния системы действительно осуществляются за время, равное или меньшее времени опыта. Далее, каждое состояние характеризуется числом, определяющим вероятность перехода системы в это состояние. Существование распределения таких вероятностей одновременно подразумевает существование величины, характеризующей собой усредненное количество информации, которая имеется относительно механической системы. Это усредненное количество информации ( с точностью до знака и фактора пропорциональности) тождественно средней энтропии системы или термодинамической энтропии, если кривая распределения вероятностей представляет собой достаточно острый пик. Для макроскопического равновесного состояния функция распределения вероятностей может быть записана в явном виде, исходя из принципа возрастания энтропии. Эта функция полностью определяется значениями термодинамических переменных. [9]
Уравнения движения определяют действительное изменение механического состояния системы за бесконечно малый элемент времени и тем самым ( если заданы начальные условия) определяют изменение состояния системы на конечном интервале времени. В связи с этим становится возможным отыскание, как говорят, интегральных принципов, характеризующих движение механической системы на таких конечных интервалах. Примером интегрального принципа может служить утверждение об инвариантности интеграла Пуанкаре - Картана; инвариантность этого интеграла была установлена с помощью полной вариации функции действия. [10]
Таким образом, при любом изменении механического состояния системы внутренние силы не изменяют полного ее импульса. [11]
Таким образом, при любом изменении механического состояния системы внутренние силы не изменяют полного ее импульса. [12]
Таким образом, при любом изменении механического состояния системы внутренние силы не изменяют ее полного импульса. [13]
Таким образом, потенциальная энергия однозначно характеризует механическое состояние системы взаимодействующих тел или частиц тела. [14]
Решение системы уравнений (1.1) дает полную информацию о механическом состоянии системы, состоящей из. Однако практически решение даже задачи трех тел ( например, задачи о движении трех частиц, взаимодействующих по закону Кулона) представляет собой чрезвычайно трудную математическую проблему. Поэтому для решения задач прибегают к различным приближенным методам или моделям, которые в той или иной степени отражают свойства реальной системы. Одной из таких моделей является модель абсолютно твердого тела. Под абсолютно твердым телом в механике понимают систему из многих частиц, взаимное расположение которых остается неизменным в течение всего времени движения. Такое тело выступает при движении как единое целое. [15]
Страницы: 1 2 3