Cтраница 2
Поэтому очевидно, что для порождения одночастичных состояний с определенной четностью мы должны порождать состояния частицы с определенным моментом. [16]
В формуле (1.37) fe - номер одночастичного состояния; 0 /; и 1, - означают соответственно, что в состоянии k нет частицы или находится одна частица. [17]
Канонический или спиральный базис в случае одночастичного состояния содержит 4 переменные: импульс pt и проекцию спина Jiz или спиральность Kt. В случае двухчастичного состояния аналогичные переменные - полный импульс Я, проекция / / з или полная спиральность Л - ( JP) I P - не описывают всех 8 степеней свободы. Эти переменные вместе с m2 s и J соответствуют лишь 6 степеням свободы, так что мы должны построить две дополнительные переменные для того, чтобы характеризовать однозначно каждое двухчастичное состояние в неприводимом базисе группы Пуанкаре. [18]
Чтобы перейти в импульсное представление, введем базисные одночастичные состояния /) р) р сг), где р - импульс, а а указывает на спиновое состояние частицы. [19]
Поскольку все микрочастицы системы, находящиеся в подобных одночастичных состояниях, абсолютно неразличимы, нет смысла их описывать более подробно. [20]
Индекс s характеризует все квантовые числа, определяющие одночастичное состояние. [21]
В общем случае промежуточные состояния более сложны, чем одночастичные состояния, которые приводят к полюсам. Две или более частиц в промежуточном состоянии имеют дополнительную свободу в относительной кинетической энергии, поэтому положение особенности распределено согласно относительному движению частиц. Это приводит к непрерывному интегралу по энергии в дисперсионном соотношении, т.е. дает разрез, начинающийся на пороге, отвечающем нулевой относительной энергии. [22]
В связи с этим важнейшей задачей оказывается выбор типа одночастичных состояний, наиболее адекватного симметрии системы и нахождению совокупности квантовых чисел q, фиксирующих эти состояния. [23]
Величина v - Х / / nv есть число занятых одночастичных состояний с I I. Предполагается, конечно, что индексы одночастичных состояний / каким-то способом упорядочены. [24]
Тогда полная вероятность заданного состояния будет равна произведению вероятностей соответствующих одночастичных состояний. [25]
В последнем выражении фермиевские операторы рождения и уничтожения соответствуют одночастичным состояниям с заданным импульсом р и проекцией спина а. Из формулы (6.1.60) следует, что эффекты поляризации связаны с двухчастичными корреляциями. [26]
Многочастичные состояния преобразуются по прямому произведению представлений, соответствующих одночастичным состояниям. [27]
Ферми, а, / 3, 7; обозначают точные одночастичные состояния с энергиями еа, е, е7, ej, a V - кулоновское взаимодействие. [28]
В дальнейшем мы практически не будем различать понятия микрочастицы и одночастичного состояния микросистемы. [29]
Числа и, указывающие, сколько одинаковых микрочастиц находится в одночастичном состоянии с квантовыми числами q когда система из Л микрочастиц в целом находится в определенном базисном состоянии, называются числами заполнения одночастичных состояний. [30]