Спектр - тормозное излучение
Cтраница 1
Спектр тормозного излучения сплошной, максимальная энергия квантов в спектре равна максимальной энергии ускоренных электронов. Форма спектра практически не зависит от угла и начальной энергии электрона. [1]
Спектр тормозного излучения - сплошной. Он почти не зависит от материала антикатода. [2]
 |
Нормированные спектры тормозного излучения для разных энергий электронов. [3] |
Спектр тормозного излучения имеет сложную форму и не поддается точному теоретическому определению. Предложено несколько способов расчета, дающих приближенное решение этой проблемы. Наилучшее согласие с экспериментальными результатами дает выражение, предложенное Шиффом. Оно довольно сложно и требует весьма трудоемких расчетов. [4]
 |
Нормированные спектры тормозного излучения для разных энергий электронов. [5] |
Спектр тормозного излучения зависит от энергии ускоренных электронов, что видно из рис. 23, на котором приведено нормированное распределение интенсивности для пяти значений энергии электронов. С ростом энергии первичных электронов в спектре тормозного излучения возрастает доля более жестких Y-КВЭНТОВ. [6]
Спектр тормозного излучения моноэнергетических электронов простирается от начальной энергии электрона до нуля с приблизительно равномерным распределением энергии по энергетическим интервалам; иными словами, число квантов в узком энергетическом интервале примерно обратно пропорционально средней энергии интервала. [7]
Чтобы получить спектр тормозного излучения В-излучателя, этот спектр делят на десять равных энергетических интервалов и для каждого из них применяют упомянутое распределение тормозного излучения моноэнергетических электронов. Полный выход тормозного излучения NT фотонов на Р - частицу можно получить, разделив этот энергетический спектр на среднюю энергию тормозного излучения в отдельном интервале и просуммировав по всем интервалам. На рис. 1 приведены два теоретических нормированных к равным площадям спектра тормозного излучения для источников Рт147 и Т1204 с алюминиевой мишенью. [8]
 |
Угловое распределение тормозного излучения бетатрона ( 25 Мэв по активации меди ( / и углерода ( 2. [9] |
Теоретические расчеты спектра тормозного излучения выполняются в предположении, что используется бесконечно тонкая мишень. С мишенью конечной толщины, особенно в случае циклических ускорителей, происходит деформация спектрального распределения за счет процессов, приводящих к поглощению и уменьшению энергии фотонов. [10]
Путем расчета получают спектр тормозного излучения в этой области. Используя имеющиеся данные или принимая разумные предположения о форме кривой возбуждения ядерной реакции, в каждом интервале получают произведение средней плотности потока на среднее сечение и проводят суммирование по всем интервалам. Расчет выходов фотоядерных реакций указанным методом дал согласие с экс-периментальньши значениями в пределах 40 %, за исключением С, О, N и F, где расхождение оказалось много больше. Для получения лучшего согласия нужно более точно знать спектр тормозного излучения в условиях эксперимента и кривую возбуждения рассматриваемой фотоядерной реакции. [11]
Максимальная энергия в спектре тормозного излучения лишь немного меньше максимальной энергии ускоренных в бетатроне электронов, но квантов с такой энергией в спектре излучения очень мало. Эффективная энергия излучения зависит от максимальной и составляет обычно 0 3 - 0 5 этой величины. [12]
 |
Спектральное распределение тормозного излучения бетатрона ( 16 МэВ.| Угловое распределение относительной интенсивности тормозного излучения бетатрона ( 35 МэВ в пучке. [13] |
Максимальная энергия в спектре тормозного излучения лишь немного меньше максимальной энергии ускоренных в бетатроне электронов, но квантов с такой энергией в спектре излучения очень мало. [14]
 |
Спектральное распределение тормозного излучения бетатрона ( 16 МэВ.| Угловое распределение относительной интенсивности тормозного излучения бетатрона ( 35 МэВ в пучке. [15] |
Страницы: 1 2 3 4 5