Спектр - тормозное излучение
Cтраница 3
В рассматриваемом диапазоне энергий можно принять, что форма спектра тормозного излучения не зависит от атомного номера поглотителя и энергии электрона. [31]
Полученные спектральные выражения характеризуются совершенно иной зависимостью от частоты, чем спектр тормозного излучения. С ростом частоты спектральная интенсивность неограниченно увеличивается. Конечно, классические результаты можно считать справедливыми лишь в предельном случае низких частот. Можно считать, что и в данной задаче, как и при рассмотрении излучения при р-распаде ( см. § 7), применимы соображения, основанные на принципе неопределенности, так что во всяком случае обеспечивается выполнение закона сохранения. Фактически приходится вводить поправку, учитывающую, что процесс захвата орбитального электрона всегда сопровождается испусканием нейтрино. Как можно показать, вероятность испускания нейтрино пропорциональна квадрату его энергии Ev. Однако если происходит излучение фотона с энергией йсо, то энергия нейтрино уменьшается до значения E v - Е0 - и со. [32]
Если известны изменения тока и напряжения, в принципе можно рассчитать спектр тормозного излучения как наложение спектров излучения, возникающих в отдельные моменты. При прямоугольном изменении напряжения в трубках с автоэлектронной эмиссией спектр тормозного излучения не должен отличаться от спектра излучения, образующегося при работе трубки в стационарном режиме. Это подтверждают соответствующие измерения, выполненные по методу поглощения фильтрами. При использовании пробоя в вакууме на спектр, соответствующий максимальному напряжению, при спаде напряжения накладываются более мягкие спектры излучения, спектр расширяется и появляются длинноволновые компоненты. Как указывалось выше, в исключительных случаях при плазменном разряде могут встречаться электроны, скорость которых выше скорости, соответствующей напряжению на конденсаторе. В этих случаях действительно наблюдается более жесткое излучение. [33]
Все кванты рентгеновского излучения анода с длиной волны Я Ямин образуют вместе спектр тормозного излучения и характеристическое излучение данной рентгеновской трубки. Спектр тормозного излучения соответствует непрерывному торможению электронов в потенциальном поле между электронными оболочками отдельных атомов в аноде. [34]
Величина 11 м ( о)) / гг01) М описывает спектр тормозного излучения, испускаемого с единицы пути в безграничной среде. [35]
Если энергия ускоренных электронов высока ( больше 10 Мэв), в спектре тормозного излучения появляются кванты с энергией, большей энергии связи нейтронов в ядрах. В этом случае в результате фотоядерного взаимодействия будут образовываться нейтроны. [36]
Однако на низкочастотном конце спектра излучения, который нас сейчас интересует, Q - 0 и спектр тормозного излучения одинаков независимо от того, является ли ударяемая частица положительным или отрицательным ионом. [37]
ПЕ - число фотонов с энергией Е на один электрон, ( ТЕ - сечение реакции при энергии Е, см2, EQ - граничная энергия спектра тормозного излучения. [38]
Все кванты рентгеновского излучения анода с длиной волны Я Ямин образуют вместе спектр тормозного излучения и характеристическое излучение данной рентгеновской трубки. Спектр тормозного излучения соответствует непрерывному торможению электронов в потенциальном поле между электронными оболочками отдельных атомов в аноде. [39]
Спектр тормозного излучения зависит от энергии ускоренных электронов, что видно из рис. 23, на котором приведено нормированное распределение интенсивности для пяти значений энергии электронов. С ростом энергии первичных электронов в спектре тормозного излучения возрастает доля более жестких Y-КВЭНТОВ. [40]
В ходе последовательного вычитания происходит накопление погрешностей, что в конечном счете сказывается на точности результатов, получаемых для низкоэнергетических компонентов. К дальнейшему увеличению неопределенности результатов приводит присутствие в спектре тормозного излучения, учесть которое довольно трудно. Определенные трудности представляет разложение спектров, содержащих перекрывающиеся пики. Нестабильность анализатора - также существенный фактор, влияющий на конечные результаты разложения. [41]
Если известны изменения тока и напряжения, в принципе можно рассчитать спектр тормозного излучения как наложение спектров излучения, возникающих в отдельные моменты. При прямоугольном изменении напряжения в трубках с автоэлектронной эмиссией спектр тормозного излучения не должен отличаться от спектра излучения, образующегося при работе трубки в стационарном режиме. Это подтверждают соответствующие измерения, выполненные по методу поглощения фильтрами. При использовании пробоя в вакууме на спектр, соответствующий максимальному напряжению, при спаде напряжения накладываются более мягкие спектры излучения, спектр расширяется и появляются длинноволновые компоненты. Как указывалось выше, в исключительных случаях при плазменном разряде могут встречаться электроны, скорость которых выше скорости, соответствующей напряжению на конденсаторе. В этих случаях действительно наблюдается более жесткое излучение. [42]
 |
Схема рентгеновского просвечивания объекта. 1 - источник рент - - 7 - р. геновского излучения. г - рабочий пучок рент. [43] |
Для контроля пластмасс и легких сплавов целесообразно использовать мягкие ( длинноволновые) рентгеновские лучи. Это осуществляется трубками, обладающими бериллиевым окном, к-рое хорошо пропускает мягкие составляющие спектра тормозного излучения. При исследовании быстро протекающих процессов, напр, для регистрации летящей пули или осколков взорвавшегося снаряда, применяются импульсные трубки. С помощью этих трубок время экспозиции сокращается до величин порядка мксек. Для просвечивания изделий из стали и др. тяжелых сплавов с большой толщиной стенок применяются высоковольтные секционированные рентгеновские трубки или бетатроны. [44]
 |
Схема рентгеновского просвечивания объ. [45] |
Страницы: 1 2 3 4 5