Спектр - нейтрон - деление
Cтраница 1
Спектр нейтронов деления был изучен методом измерения энергетического распределения лобовых протонов отдачи, возникающих в ядерной фотоэмульсии при облучении ее вторичными нейтронами. [1]
Спектр нейтронов деления и спектры потоков нейтронов, характерные для реакторов различных типов: а) 1 - спектр нейтронов деления, 2 - быстрый реактор, 3 - уран-графитовый тепловой реактор; б) водо-водяной тепловой реактор. [2]
Спектр нейтронов деления j ( ц) имеет вид, показанный на рис. 4.24. Для настоящих расчетов мы возьмем начальное значение летаргии и О по оси и так далеко слева, чтобы j ( 0) можно было бы положить равным нулю. Отметим, что интегрирование в уравнении (4.231) производится до тепловой группы, но не включает ее. [3]
Уже отмечалось, что спектр нейтронов деления имеет среднюю энергию нейтронов около 1 5 Мэв, а вообще простирается до 20 Мэв. Поэтому атомные реакторы являются наиболее мощными источниками быстрых нейтронов. Однако их возможности для активационного анализа на быстрых нейтронах используются слабо, поскольку наличие в потоке тепловых нейтронов порождает специфическую трудность, так как продукты реакции ( п, у) вследствие более высоких сечений оказываются значительно активнее радиоактивных изотопов, образующихся в результате реакций на быстрых нейтронах. [4]
Если ft ( и ] - спектр нейтронов деления, то функция источника для уравнения ( 6.54, а) принимает вид [ ср. [5]
Однако реальные спектры значительно отличаются от спектра нейтронов деления, поэтому данный метод не решает полностью задачу определения флюенса нейтронов. [6]
 |
Радиоактивные изотопы, встречающиеся в реакторах с водой. [7] |
Сечение в миллибарнах, усредненное по спектру нейтронов деления ( Хог и Вебер, материалы симпозиума по нейтронной дозиметрии и действию излучения на металлы, проведенного Американским обществом по испытанию материалов. [8]
Разумеется, описанный метод дает только ориентировочную форму спектра нейтронов деления, так как в нем используется операция дифференцирования экспериментальной кривой, приводящая к большим неточностям. Однако и в такой форме этот результат имеет очень большое значение: он позволяет в том же опыте получить первоначальное представление о числе вторичных нейтронов v, испускаемых в одном акте деления. [9]
 |
Микроскопическое сечение выведения быстрых нейтронов, 100 фм2, различными элементами. [10] |
В то же время именно эта область является определяющей в спектре нейтронов деления. [11]
Спектр нейтронов деления и спектры потоков нейтронов, характерные для реакторов различных типов: а) 1 - спектр нейтронов деления, 2 - быстрый реактор, 3 - уран-графитовый тепловой реактор; б) водо-водяной тепловой реактор. [12]
 |
Зависимость выходя нейтронов от энергии бомбардирующих частиц [ С ].| Нашшпмость энергии нейтронов от онергии бомбардирующих частиц. [13] |
Спектр нейтронов деления может быть достаточно хорошо описан иолуэмпирич. [14]
Для радиационпо-химических реакций представляем интерес также нейтронное излучение. Спектр нейтронов деления урана 235 представлен на рис. 138 [ 507а ], из которого видно, что эти нейтроны обладают энергией, заключенной в довольно широком интервале, однако, вследствие наличия резкого максимума, значительная часть нейтронов имеет энергию около 0 7 мэв. В легких веществах замедление нейтронов обусловлено главным образом упругими соударениями. В соответствии с законами соударения упругих шаров в отношении замедления наиболее эффективны столкновения с ядрами водорода, масса которых лишь немного отличается от массы нейтрона. Сталкиваясь с атомом Н, нейтрон в среднем теряет половику своей энергии. Поэтому 25 таких столкновений оказывается уже достаточным для того, чтобы нейтрон, первоначальная энергия которого равна 1 мэв, превратился в тепловой. [15]
Страницы: 1 2