Спектр - нейтрон - деление
Cтраница 2
Обычно допускают, что спектр нейтронов деления но зависит от энергии делящего нейтрона. В активной зоне реактора произвольно размещается иск-рое количество нг нейтронов, энергии к-рых разыгрываются по спектру деления. Эти нейтроны считаются нейтронами первого поколения. Затем моделируется история каждого нейтрона ( поочередно) до тех пор, пока он не поглотится, ио вылетит из реактора или по вызовет деления активного ядра с образованием новых нейтронов, к-рые считаются нейтронами второго поколения. [16]
Реакторы в зависимости от энергии нейтронов, служащих для поддержания цепной реакции, разделяются на три типа: на быстрых, промежуточных и тепловых нейтронах. В первом типе реактора энергетический спектр нейтронов в активной зоне близок к спектру нейтронов деления. [17]
Реакторы в зависимости от энергии нейтронов, используемых для деления ядерного горючего, разделяются на три типа: на быстрых, промежуточных и тепловых нейтронах. В реакторах на быстрых нейтронах, которые не содержат замедлителя, энергетический спектр нейтронов в активной зоне близок к спектру нейтронов деления. В реакторах на промежуточных и тепловых нейтронах обязательно содержится определенное количество замедлителя, поэтому средняя энергия нейтронов в них смещена в область более низких энергий по сравнению со спектром деления и они имеют максимальную интенсивность потока нейтронов соответственно в промежуточной или тепловой области. [18]
 |
Энергетический спектр нейтронов в активной зоне уран-графитового реактора G 1. J эксперимент ( измерения ядерными. [19] |
В качестве примера на рис. 9.3 приведен спектр быстрых нейтронов в активной зоне уран-графитового реактора. Как видно из рисунка, спектр быстрых нейтронов в реакторе оказывается несколько обогащенным нейтронами низких энергий по сравнению со спектром нейтронов деления. [20]
 |
Скорость образования ядер отдачи в зависимости от энергии нейтронов, имеющих спектр деления. [21] |
Максимум потоков ядер отдачи приходится на энергии нейт - У ронов 2 5 и 5 Мэв соответствен - 3 но. В случае активации не - J-ржавеющей стали при пара - метрах, приведенных в табл. § - 9.2, рассчитанные потоки ядер отдачи R для 58Со и 54Мп равны 4 80 - 104 и 2 35 - 104 ядер. Упрощенный расчет, использующий усредненные по спектру нейтронов деления сечения реакций и другие параметры, взятые при энергии нейтронов в максимуме кривых на рис. 9.2, дают 7 5 - 104 и 2 51 X XIО4 ядер. Согласие приближенного и точного расчетов в случае острого пика для реакции 54Fe ( n, р) 54Мп вполне хорошее. [22]
Типичными примесями в теплоносителе, подверженными значительной активации нейтронами, следует считать продукты коррозии материалов стенок контура ( Al, Ti, Ni, Mn, Fe, Cr, Co) и остающиеся в контуре или теплоносителе загрязнения элементами типа Na, Cu, Zn и др. В табл. 10.2 приведены данные, относящиеся к активации теплоносителя с этими примесями. Сечения ( п, р) - и ( п, а) - реакций усреднены по спектру нейтронов деления. [23]
В табл. 10.1 были представлены реакции, приводящие к активации самого теплоносителя. Среди них реакции O16 ( n, p) N16, Na23 ( n, Y) Na24 являются наиболее важными. Первая реакция происходит на нейтронах с энергиями свыше 10 Мэв. Величина сечения, усредненного по спектру нейтронов деления с энергиями более 10 Мэв, составляет примерно 46 мбарн. Ядра N16 распадаются с периодом полураспада 7 35 сек. На каждые 100 распадов испускается 5 квантов с энергией 7 1 Мэв, 1 квант с энергией 2 75 Мэв и 69 квантов с энергией 6 1 Мэв. [24]
Страницы: 1 2