Cтраница 1
Спектры у-излучения этих изотопов четко разделяются сцинтилля-ционным спектрометром как при использовании точечных источников, так и в широком слое протяженного источника. [1]
Спектр у-излучения проб, содержащих искусственные радионуклиды, может быть весьма сложен. Однако во многих случаях активность смеси нуклидов в различные периоды времени определяется несколькими нуклидами. Активность же других нуклидов мала и может не учитываться. [2]
Спектр у-излучения смеси продуктов деления простирается от энергий в несколько килоэлектронвольт до 5 4 Мэв. [3]
На спектрах у-излучения облученных проб природных сред, полученных при измерениях с Ge ( Li) - детектором, обычно регистрируются одиночные фотопики. Однако в некоторых случаях, когда энергетическое разрешение недостаточно или энергетическая цена канала используемого спектрометра велика, отдельные Y-ЛИНИИ не разрешаются. [4]
Данных по спектрам у-излучения, образующегося при захвате надтепловых и быстрых нейтронов ядрами других элементов, опубликовано очень мало. Поэтому в практике расчетов защиты реакторов часто принимают данные о выходе - излу-чения при захвате тепловых нейтронов в качестве нижней границы для выхода при захвате нейтронов более высоких энергий. [5]
В работе [35] для получения спектров у-излучения использован Ge ( Li) - спектрометр. Программа компьютера в качестве входных данных использует продолжительность активации, время окончания активации и выдержки проб, продолжительность измерений, интервалы между повторными измерениями одной пробы. Фотопики на спектрограммах проб сравнивают с библиотекой стандартов, и нуклиды идентифицируют по периодам полураспада, энергиям фотоциков и способу образования нуклидов. Комплексные фотопики с неразрешенными максимумами, сформированные радионуклидами с различными периодами полураспада, не рассматривают вследствие того, что они, по мнению автора, встречаются относительно редко. [6]
При спектрометрическом варианте анализа после облучения записывают спектр у-излучения образца и сравнивают его со спектрами отдельных эталонных препаратов, облучавшихся одновременно с образцом. При необходимости эту операцию повторяют несколько раз, что позволяет идентифицировать изотопы по энергиям их у-излучения и по периодам полураспада. [7]
Комптоновское рассеяние у-квантов в породах приводит к изменению спектра у-излучения: он становится непрерывным с преобладанием у-квантов малых энергий и на него накладываются отдельные линии первичного излучения. Такой спектр называется аппаратурным и зависит от эффективности детектора. Мощность экспозиционной дозы у-излучения от радиоактивных тел различных форм и размеров рассчитывают, исходя из принципа аддитивности, основанного на суммировании излучения точечных ( элементарных) источников по всему объему излучающего тела. [8]
В случае у-излучателей измерения проводят на самом образце, изучая спектр у-излучения с помощью сцинтилляционного счетчика. По энергии импульсов определяют вид примеси, по интенсивности - ее концентрацию. [9]
Другим вариантом активационного анализа является метод гамма-спектроскопии, основанный на измерении спектра у-излучения образца. Энергия - у-лучей является качественной, а скорость счета количественной характеристикой изотопа. Измерения производят с помощью многоканальных у-спектрометров со сцинтилляционными счетчиками. Это значительно более быстрый и специфичный, хотя и несколько менее чувствительный метод анализа, чем радиохимический. [10]
Понятно, что наибольший выигрыш синхротронное излучение дает при работе по методу энергодисперсионной дифрактометрии, где используется непосредственно весь спектр у-излучения синхротрона. Именно для использования этого источника лучей и разрабатываются главным образом энергодисперсионные дифракто-метры. [11]
Если захват нейтроиа происходит в резонансной области энергий или в области больших энергий, то часто спектры образующегося при этом у-излучения существенно отличаются от спектров у-излучения, сопровождающего захват тепловых нейтронов. Для примера в табл. 9.5 приведены спектры - у-излу-чения, образующегося при захвате нейтронов различных энергий ядрами железа. Как видно, спектры захватного - у-излучения заметно зависят от энергии нейтронов. [12]
В работе [14] показана возможность применения в качестве универсального упаковочного материала при инструментальном НАЛ горных пород фенолформальдегидной резольной смолы ( ФФС) с весьма низким содержанием активирующихся примесей, которые не влияют на спектр у-излучения проб. Анализируемые пробы, загерметизированные в объеме стекловидного полимера в форме таблеток, обладают термостойкостью при температуре до 250 - 300 С, радиационной стойкостью при флюенсе нейтронов выше п - 1019 нейтр. [13]
Спектр у-излучения ЗЬ124 состоит из у-линий с энергиями от 0 6 до 2 3 Мзв. Наибольший выход ( 52 %) имеет излучение с энергией 1 69 Мэв, а излучение с энергией 2 3 Мэв составляет только 0 2 % полного числа распадов. Оба эти значения энергии излучения превосходят величину пороговой энергии для Во9, а второе - пороговую энергию для дейтерия. [14]
Как первые, так и вторые определяются энергетическим распределением рассеянных - у-квантов в тех или иных конкретных условиях. Поэтому исследование спектров у-излучения является необходимой предпосылкой при решении многих методических и аппаратурных вопросов ядерной геофизики. [15]