Спектр - фотопроводимость
Cтраница 2
 |
Содержание меди в исходном порошке и пленках. [16] |
Для объяснения отсутствия примесного максимума в спектре фотопроводимости пленок, вызванного медью, было сделано предположение о том, что концентрация меди в пленках может значительно отличаться от концентрации в исходном порошке вследствие влияния процессов испарения и термической обработки. Для проверки этого предположения было проведено количественное определение содержания меди в исходном порошке и пленках методом спектрального анализа. [17]
На рис. 11 216 приведена зависимость энергий минимумов спектров фотопроводимости от величины магнитного поля. [18]
 |
Схемы некоторых веществ ароматиче-юкого рада. [19] |
Оптический спектр поглощения, в 0 бщем совпадающий со спектром фотопроводимости ( рис. 85), позволяет определить для энергии активации другое значение E ph, обычно превышающее предыдущее. [20]
 |
Сигнал ЭПР в поли-р - р - ди-этинилазобензоле. [21] |
Частичная необратимость сигнала ЭПР, сдвиг коротковолнового максимума в спектре фотопроводимости в сторону длинных волн и углубление цвета полимера под ультрафиолетовым облучением, вероятно, связаны с дальнейшей фотополимеризацией соединения. [22]
В отличие от аморфных слоев красителей для весьма чистых монокристаллов антрацена при поперечном относительно приложенного поля освещении сохранялась корреляция между спектрами фотопроводимости и поглощения даже для толстых кристаллов, поглощающих до 99 % падающего света. Для объяснения этого явления Лайонс исходит из предположения, что первичным процессом при возбуждении органического полупроводника является образование экситона. При этом для сильно и для слабо поглощаемого света экситоны распределены неодинаково по глубине кристалла. В первом случае они сосредоточены в основном у освещаемой поверхности. Носители могут возникнуть лишь при распаде экситона. Этот распад вследствие внутренней регулярности строения кристалла осуществляется только на его поверхности. Экситоны мигрируют по кристаллу, причем вероятность достижения ими поверхности падает с глубиной вследствие возможной флуоресценции или конверсии в тепло. Поэтому, несмотря на то, что для толстых кристаллов поглощение света во всей полосе происходит практически полностью, фототек будет чувствителен к форме распределения экситонов по глубине кристаллов для каждой длины волны поглощаемого света, что и проявляется в сохранении корреляции спектров. [23]
Конечно, когда заряды носителей фототока обоих знаков и их концентрации сравнимы, спектральное распределение фотоэффекта отличается от спектра поглощения и спектра фотопроводимости, так как в методе конденсатора измеряется разность фототоков противоположных знаков. Однако для полупроводников с носителями зарядов преимущественно одного знака, с которыми мы имели дело в этом исследовании, этот метод, подтвержденный другими независимыми данными, полностью применим и очень удобен для изучения дисперсных полупроводников с большой поверхностью. [24]
 |
Влияние внешнего поля на спектральное распределение дырочного фототока в монокристаллах пирена. [25] |
Исходя из тех представлений, что генерация носителей фототока в органических полупроводниках идет через стадию экситонов, а стационарное значение фототока определяется условиями рекомбинации носителей, Авдеенко, Набойкин и Шеина [59] выдвинули положение о том, что вид спектра фотопроводимости должен зависеть от величины внешнего поля, приложенного к полупроводнику, поскольку поле, разделяя заряды, изменяет условия рекомбинации носителей. [26]
Спектр ФЭМ - и ФП-эффектов представлен на фиг. Спектр фотопроводимости простирается до 4 мк, а ФЭМ-эффект, как и ожидалось, обрывается при несколько меньших длинах волн. [27]
Видно, что корреляция между спектрами фотопроводимости и поглощения имеет место лишь в области высоких полей, достаточных для эффективного разделения зарядов у освещаемой поверхности. [28]
Диаграмма энергетических уровней ( см. рис. 10.13) показывает, что возбуждение в полосе с переносом заряда не обязательно приводит к фотопроводимости. В самом деле, главный пик в спектре фотопроводимости обычно соответствует полосе поглощения донора, а не полосе с переносом заряда. Однако в некоторых случаях в спектре фотопроводимости имеется второй пик, соответствующий поглощению в полосе с переносом заряда. [29]
Существенно, что активация приводит к изменению формы спектральной кривой фотопроводимости. На рис. 157 кривые) и 2 соответствуют спектрам фотопроводимости, промеренным для исходного образца полимера и после его 10-минутного облучения ультрафиолетовым светом. Обращает на себя внимание перераспределение максимумов на кривой фотопроводимости. При этом положение длинноволнового максимума в спектре остается неизменным, коротковолновый же максимум смещается в сторону длинных волн. Величина этого смещения зависит от интенсивности и длительности экспонирования. [30]
Страницы: 1 2 3