Чисто дискретный спектр

Cтраница 1

Деформация дна бесконечной прямоугольной потенциальной ямы, необходимая для подъема основного уровня энергии. i к г ( а ( штриховые линии - невозмущенные уровни энергии, и соответствующая деформация волновой функции v r j, приближающая ее по модулю к ij / з ( б. На а виден намечающийся прогиб в центральной области потенциального барьера.| Возмущения потенциала, вызывающие подъем уровня &2 к if3. Увеличение v в области максимумов фд сдвигает. 2 вверх, пересиливая влияние ямок притяжения вблизи узлов у 3. Влияние барьеров и ямок на остальные уровня взаимно компенсируются - они остаются на прежних местах.| Возмущение дна бесконечной прямоугольной потенциальной ямы, вызывающее опускание лишь уровня. 2. [1]

Чисто дискретный спектр возникает в случае потенц. Для симметрии, ям [ v ( x) v ( - х) ] их форма полностью определяется собств. [2]

ДОКАЗАТЕЛЬСТВО для случая чисто дискретного спектра совсем просто. [3]

Тогда в случае чисто дискретного спектра одни лишь уровни энергии Еп связанных состояний составляют полный набор параметров, однозначно определяющих форму потенциала. Действительно, для определения симметричного потенциала достаточно задать одну его половину поскольку другая должна быть точно такой же. [4]

Поэтому оператор L имеет чисто дискретный спектр с единственной предельной точкой в бесконечности. Таким образом, формулы обращения, связанные с оператором L, сводятся к разложению по функциям Чебышева - Эрмита. [5]

Приобретенная, при исследовании чисто дискретных спектров бесконечных потенциальных ям, интуиция помогла нам решить задачу в совсем другой области. [6]

Понятно, что для задачи с чисто дискретным спектром, который сдвигается при включении взаимодействия, оператор S-матрицы в строгом смысле слова не существует. В действительности нас интересуют сдвиги энергии уровней и точные волновые функции. [7]

Допустим, что одночастичный гамильтониан & имеет чисто дискретный спектр ек. [8]

В случае линейного самосопряженного оператора L с чисто дискретным спектром все пространство ЗС можно представить в виде прямой суммы одномерных инвариантных относительно L пространств. Это означает, что можноАввести такой ортонормированный базис, в котором матрица оператора L будет диагональна. [9]

Что касается явных решений обратной задачи, то в дополнение к случаям чисто дискретного спектра ( случай безотражательных потенциалов, гл. [10]

Полный набор параметров Еп -, сп однозначно задающий форму потенциала с чисто дискретным спектром, подобен рычагам и кнопкам на пульте спектрального управления квантовыми системами. Именно сп управляют пространственным распределением плотности вероятности Фп ( х) избранных связанных состояний. Каждая квантовая система имеет как бы свой паспорт - спектральную функцию. [11]

Рассмотрим наиболее важную для статистики нерелятивистскую теорию § II.2 и для простоты предположим, что одночастичный гамильтониан Q имеет чисто дискретный спектр. [12]

Величины сп и вместе с уровнями энергии Еп образуют полный набор независимых спектральных характеристик, однозначно задающих потенциал в задачах с чисто дискретным спектром. [13]

Этот пример показывает, что условие теоремы Эллиотта ( ни одна из границ Ь и 62 не должна быть естественной в смысле Феллера) является достаточным, но не необходимым условием для чисто дискретного спектра. [14]

Ъсс должно быть отлично от нуля. Последующий вьюод делаем так, как если бы у оператора F был чисто дискретный спектр, поскольку наличие сплошного спектра ничего не меняет в этой задаче по существу, а лишь приводит к более громоздким промежуточным формулам. [15]

Страницы: 1 2