Cтраница 1
Энергетический спектр системы будет иметь вид, изображенный на рис. 14, а. [1]
Энергетический спектр системы описывается возможными значениями энергии Е, при которых эта система устойчива. [2]
Энергетический спектр системы будет иметь вид, изображенный на рис. 14, а. [3]
Он получил перенормированные энергетические спектры систем спинов, электронов, фононов и выяснил их влияние на теплопроводность и электропроводность. [4]
Выяснение структуры энергетического спектра системы взаимодействующих атомов и молекул представляет собой важную, но трудную задачу. Однако для объяснения свойств этих систем знание спектра уровней совершенно необходимо. [5]
В спектроскопических экспериментах энергетический спектр системы обычно определяется как функция некоторого внешнего параметра. Таким образом исследуется, например, спектр атома водорода, помещенного в магнитное поле. Пока взаимодействие с магнитным полем мало по сравнению с расстоянием между соседними уровнями спектра, каждый уровень, характеризуемый квантовым числом L, расщепляется на 2L 1 эквидистантно расположенных магнитных подуровней. Качественно иная ситуация наблюдается в том случае, когда магнитное зеемановское взаимодействие становится сравнимым по величине со средним расстоянием между уровнями. Здесь какая-либо регулярность теряется, и уровни в измененяющемся магнитном поле меняются случайным образом. В биллиардах вместо магнитного поля можно вводить внешний параметр, определяющий их форму. [6]
При учете слабой связи энергетический спектр системы имеет вид, изображенный на рис. И, а. С с решеткой, минимум S - ( глубина которого обозначена через q -) соответствует прочной связи. Переход системы из точки S в точку S - означает локализацию свободного электрона и свидетельствует об упрочении связи атома С с решеткой. [7]
В работе [297] рассмотрена многоэлектронная задача об энергетическом спектре системы шести атомов водорода с учетом конфигурационного взаимодействия, когда атомы расположены в углах правильного шестиугольника, длина сторон которого может изменяться. [8]
Операторные уравнения (2.41) - ( 2.41) определяют энергетический спектр системы. Для его нахождения достаточно вспомнить, что уровни энергии всякой линейной квантовомеханической системы определяются собственными частотами соответствующей классической задачи. Поэтому для определения энергетического спектра достаточно найти собственные частоты системы (2.41) - ( 2.41), считая 6 и 0 классическими функциями координат. [9]
Если пренебречь также межэлектронным взаимодействием, то нахождение энергетического спектра системы двух сталкивающихся ядер сводится к нахождению спектра кзазимолеку-лы, состоящей из электрона в поле двух кулоновских центров. [10]
Таким образом, нам не обязательно решать уравнение Шредингера и определять энергетический спектр системы. [11]
Таким образом, именно резонансные интегралы обусловливают в методе ЛКАО отличие энергетического спектра системы от простой суммы атомных уровней. [12]
Гу - 0 02, определяется не колебаниями решетки, а энергетическим спектром системы спинов. На эту часть теплопроводности влияет магнитное поле и она становится пренебрежимо малой при достаточно сильных полях. В этом случае остается лишь фононная теплопроводность. [13]
Итак, диагональные матричные элементы в методе Л К АО описывают зависимость энергетического спектра системы от уровней энергии отдельных атомов или ионов с учетом, в случае необходимости, также суммарного поля решетки. [14]
Вблизи полюса G-функции ( по переменной о), правая часть уравнения может быть опущена, и получается однородное интегро - дифференциальное уравнение, собственные значения которого и определяют энергетический спектр системы. [15]