Энергетический спектр - электрон
Cтраница 1
Энергетический спектр электронов в чистом полупроводнике состоит из ряда зон. Более высокие зоны не играют никакой роли в физических явлениях в полупроводниках, и в дальнейшем мы их не рассматриваем. При температуре абсолютного нуля уровни нижней зоны полностью заняты электронами, а уровни зоны проводимости - свободны, так что кристалл не обладает проводимостью. Под действием электрического поля электроны в верхней зоне могут теперь приобретать энергию и двигаться в направлении, противоположном полю, а дырки - в направлении поля. Кристалл приобретает проводимость - она называется собственной проводимостью, - которая является суммой электронной и дырочной прово-димостей. [1]
Энергетические спектры электронов и фононов в металлах. [2]
 |
Распределение Ферми - Дирака при Г - 0 и вблизи абсолютного нуля ( Nt - среднее число частице - м квантовом состоянии. [3] |
Энергетический спектр электронов в твердом теле представляет совокупность разрешенных зон, между которыми находятся запрещенные зоны. Если верхняя разрешенная зона занята лишь частично, то электроны имеют возможность свободно двигаться по кристаллу и совокупность их подобна электронному газу. У щелочных металлов, например, внешняя s - зона заполнена наполовину ( рис. IV. У щелочноземельных элементов число состояний во внешней s - зоне совпадает с числом валентных электронов ( по два от каждого атома), так что эта зона должна была бы заполниться целиком. Однако в кристалле наружные s - и / э-зоны перекрываются; объединенная s - р-зона занята лишь частично ( рис. IV. [4]
 |
Энергетическая схема активного пленочного элемента. [5] |
Энергетический спектр электронов, входящий в базу, простирается Ъ этом случае от уровня Ферми металлического электрода Э до уровня фк. [6]
Энергетический спектр электронов в твердых телах исследован достаточно подробно и его основные особенности сводятся к следующему. В изолированном атоме энергетические уровни составляют дискретный набор энергий. [7]
Энергетический спектр электронов в чистом полупроводнике состоит из ряда зон. Более высокие зоны не играют никакой роли в физических явлениях в полупроводниках, и в дальнейшем мы их не рассматриваем. При температуре абсолютного нуля уровни нижней зоны полностью заняты электронами, а уровни зоны проводимости - свободны, так что кристалл не обладает проводимостью. Под действием электрического поля электроны в верхней зоне могут теперь приобретать энергию и двигаться в направлении, противоположном полю, а дырки - в направлении поля. Кристалл приобретает проводимость - она называется собственной проводимостью, - которая является суммой электронной и дырочной прово-димостей. [8]
Графически энергетический спектр электронов в отдельном атоме можно представить в виде одномерной диаграммы ( рис. 1 - 1 6), где для наглядности возможные значения энергии показаны горизонтальными линиями. [9]
Сравнение энергетических спектров электронов, эмиттированных оксидным и L-катодами с полированными поверхностями, показало, что спектр электронов, эмиттированных L-катодами, имеет максвел-ловское распределение с температурой, равной температуре каждого катода; дисперсия энергий электронов получается такой же, как при максвелловском распределении в потоке, и не зависит от плотности тока электронного пучка. Измерить прикатодный потенциал срн в этом случае не представляется возможным, так как он очень незначителен и соизмерим с погрешностью установки. В то же время энергетическое распределение электронов, эмиттированных L-катодами, поверхность которых не подвергалась полировке, в некоторых случаях существенно отличается от закона Максвелла. Причина, по-видимому, в большой неоднородности эмиттирующей поверхности, несовершенстве технологии изготовления. Указанные выше измерения проводили на большой партии катодов. Повторяемость результатов измерения удовлетворительная. [10]
 |
Энергетическое распределение электронов пучка на выходе из плазмы. [11] |
Исследование энергетических спектров электронов на выходе из плазмы представляет собой надежный способ изучения эффективности ее взаимодействия с пучком, позволяющий детально исследовать динамику релаксации пучка. [12]
 |
Стойкость граней алмаза к истиранию, измеренная по глубине внедрения вращающего алмазного круга. [13] |
Знание энергетического спектра электронов в твердых телах позволяет объяснить ряд их физических свойств, в частности оптические и электрические. [14]
 |
Распределение плотности электронных уровней в спектрах ( заполненные уровни заштрихованы. [15] |
Страницы: 1 2 3 4 5