Угловой спектр

Cтраница 1

Угловое распределение излучения в неустойчивом резонаторе со светорассеянием. а, б - после одного и после двух обходов идеальной вначале волны, геометрическое приближение. в - установившееся распределение, дифракционное приближение. [1]

Угловой спектр излучения является, в сущности, разложением по плоским волнам. Та из них, которая следует вдоль оси, и есть самовоспроизводящаяся после обхода телескопического резонатора расходящаяся волна. Поведение остальных, как и этой, так же хорошо описывается геометрическим приближением, в соответствии с которым угол наклона 9 каждой после обхода уменьшается в М раз. Если результирующая угловая расходимость 29 р удовлетворяет обычно выполняющемуся условию 0р [ D / ( 2L) ] ( М - 1) / ( М 1) ( D - диаметр пучка), то излучение любой компоненты перекрывает выходное зеркало целиком. Это означает, что при отражении от выходного зеркала приходящаяся на каждую компоненту мощность излучения уменьшается в соответствии с долей общей площади сечения, перекрываемой зеркалом, в М2 раз. Поскольку интенсивности всех компонент на обходе резонатора уменьшаются одинаково, то при выяснении относительного распределения мощности можно от этого уменьшения ( которое при работе лазера компенсируется усилением) отвлечься. [2]

Преобразуемый угловой спектр можно увеличить третьим способом, если ИК-излучение немоиохроматично. Тогда в каждом направлении распространяется много спектральных компонент ИК-излучения и находится спектральная компонента для каждого направления - своя, взаимодействующая с плоской волной накачки в точном синхронизме. [3]

Зависимость интенсивности рассеянного 7 - излУчения т времени для различных те. [4]

Относительно временных энергетических угловых спектров интенсивности рассеянного излучения можно заметить следующее. С увеличением расстояния соответствующие интенсивности уменьшаются по абсолютному значению. С увеличением времени и 0 для данного R спектры смягчаются. [5]

Разложение с помощью углового спектра не ограничивается лишь случаем, когда поле сосредоточено в полупространстве. [6]

Рассмотрим случай, когда угловой спектр поля имеет ограниченную полосу. [7]

Несмотря на универсальность метода углового спектра плоских волн, применение его во всех случаях не рекомендуется, так как оно связано со сложными вычислениями, увеличивающими стоимость проектирования устройства. Кроме того, в качестве исходных данных требуется точная информация о поверхности фазовых скоростей ПАВ. Для материалов с большой анизотропией значение интеграла (6.12) очень критично к ошибкам в определении скорости. Поэтому точные значения интеграла (6.12) удается получить лишь для хорошо изученных направлений распространения ПАВ, например для FZ-среза ниобата лития. [8]

Вместо того, чтобы использовать угловой спектр для представления луча, часто применяют альтернативный подход, который мы вкратце обсудим. [9]

При этом было введено понятие углового спектра плоской волны. [10]

Нормированная поперечная корреляционная функция излучения лазера на алюмоиттриевом гранате для различного числа поперечных мод NL. / 45. 2 830. 3 104 ( без селекции поперечных мод. [11]

В отличие от частотного спектра, угловой спектр, связанный с естественными пространственными флуктуацпями лазерных параметров, не удается, однако, измерить непосредственно, поскольку он маскируется существенно более сильной дифракционной расходимостью. Вместе с тем при измерении поперечных корреляционных функций одномодовых лазерных пучков удается обнаружить слабые отличия пространственной когерентности от полной, вызываемые именно спонтанным излучением. [12]

Последнее выражение подтверждает, что интеграл углового спектра при вычислении его по КНС можно рассматривать как цилиндрическую волну с угловым распределением 8 ( ф) ( ср. [13]

Изображение тонкого полупрозрачного объекта. [14]

Для иллюстрации физического смысла представления в виде углового спектра мы рассмотрим распространение света через тонкий, полупрозрачный, слабо рассеивающий объект. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5