Угловой спектр

Cтраница 3

Однако прямое поле излучателя может иметь узкий пространственный спектр, в то время как рассеянное излучение обладает широким угловым спектром. Получается только что рассмотренная задача по отделению узкополосной помехи ( прямое поле излучателя) от слабого сигнала иной, но весьма близкой пространственной частоты. В акустике такая задача особо актуальна, так как таким путем можно обнаруживать большие плавные неоднородности, которые рассеивают волны исключительно вперед. [31]

Зависимость прозрачности нелинейной среды для сигнальной волны от значения константы связи для двух соотношений сигнальной волны и волны накачки. 1 -а 10. 2 - а2 100. [32]

С другой стороны, как условие синхронизма, так и дополнительное условие согласования фаз (3.174) накладывают ограничения на угловой спектр усиливаемого пучка. Таким образом, описанный усилитель является одновременно фильтром пространственных частот сигнала. [33]

Аподизация пучка возможна не только с помощью мягких диафрагм, но и при обрезании побочных дифракционных максимумов в угловом спектре пучка с равномерным распределением интенсивности диафрагмой, расположенной в общем фокусе линз телескопа Кеплера. Этот прием называется пространственной фильтрацией, а телескоп Кеплера - пространственным фильтром. [34]

Изменение Д6 в зависимости от радиуса корреляции гк изображено на рис. 4.9. Уменьшение значения гк приводит к сильному расширению углового спектра. [35]

Поскольку мы уже знаем физический смысл принципа стационарной фазы, этот результат означает, что в общем случае в представлении углового спектра поля одна и только одна плоская волна дает вклад в дальнее поле в точке, расположенной в направлении, заданном единичным вектором s; а именно, волна, распространяющаяся в заданном направлении ] другие волны гасятся из-за интерференции. [36]

Для ниобата лития К, Z-среза параболическая аппроксимация оказалась непригодной и поэтому здесь необходимо использовать более общий и громоздкий метод углового спектра плоских волн. Кроме того, возникают дополнительные сложности из-за чувствительности дифракционной картины к особенностям анизотропии скорости. Однако здесь приходится использовать упругие и пьезоэлектрические константы, экспериментально определенные в объемных образцах, что ведет к экспериментальным погрешностям измерений. Для этого с помощью уз-коапертурного преобразователя возбуждаются волны, расходящиеся под относительно широким углом. Амплитуда и фаза получаются в виде функции координат х и у путем сканирования оптическим зондом. Любые два профиля сканирования связаны между собой выражениями (6.1) и (6.3), из которых с помощью преобразования Фурье можно определить зависимость kx от kjf и, следовательно, кривую медленности. [37]

Итак, определены два различных выражения для средней по времени мощности излучения распределенного источника: одно - через скорость частиц и давление, другое - через угловой спектр плоских волн. [38]

Заметим, что в силу элементарного соотношения (3.2.26) между фурье-образом UQ ( U, v) поля на граничной плоскости z 0 и функцией амплитуды a ( p q) углового спектра, асимптотическая формула (3.2.95) находится в хорошем согласии с формулой (3.2.88), полученной на основе дифракционного интеграла Рэлея первого рода. [39]

В качестве примера, иллюстрирующего целесообразность формулы (3.3.41) для асимптотического приближения определенных видов двойных интегралов, получим теперь выражение для поведения в дальней зоне волнового поля, записанного в виде углового спектра плоских волн. [40]

Выражение (3.18) совместно с (3.11) показывают, что данные, полученные с помощью приемника в виде поршня конечного размера в плоскости zo, могу г быть откорректированы так, чтобы дать угловой спектр плоской волны b ( К), соответствующий спектру, полученному идеальным ненаправленным приемником. Эта корректировка осуществляется делением обычного интеграла, включающего усредненное по пространству давление, на f ( kr, АД) - единственную функцию, зависящую от радиуса поршня приемника, г &. Подставляя b ( К) из (3.18) в (3.11) и проводя указанное интегрирование по kx и ky, можно получить идеальные данные для давления в любой точке пространства. [41]

Подобные задачи стали рассматриваться в акустике, пожалуй, только начиная с 1969 г, когда Е.А. Заболотской и Р.В. Хохловым [1969] было предложено упрощенное уравнение, описывающее эволюцию нелинейных звуковых пучков с узким угловым спектром. [42]

Отсюда следует, что при движении точки наблюдения по сфере большого радиуса г с центром в начале координат величина поля пропорциональна S ( / 3, 7) если вектор k ( / 3, 7) направлен вдоль радиус-вектора г. Именно поэтому функцию S называют угловым спектром. [43]

Давление в дальней зоне в определенном направлении можно связать с 6 ( К, со) через углы, измеряемые от некоторого фиксированного отсчетного направления, так что вращением преобразователя вокруг оси, проходящей через его апертуру, относительно неподвижного измерительного датчика в дальнем поле можно измерить угловой спектр. Очевидно, что направление z, так же как и направление измерительного датчика, ничем не выделено. [44]

В отличие от предыдущего, он не предполагает никаких геометрических ограничений и справедлив как для зоны Френеля, так и для дальней зоны, а также для области, прилежащей к излучателю. Метод углового спектра плоских волн позволяет рассчитать амплитуду поля для непараболических направлений и при наличии отклонения потока энергии от волновой нормали. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5