Оптический спектр
Cтраница 2
Оптический спектр натрия типичен для спектров всех щелочных элементов. [16]
Оптические спектры сверхновых в целом очень похожи на спектры сверхгигантов с эффективной температурой, меняющейся от 104 К в конце фазы максимального блеска до 5000 - 6000 К две-три недели спустя. Многие спектральные линии имеют профиль типа Р Лебедя. [17]
Молекулярные оптические спектры обусловлены значительно более сложной картиной переходов, нежели спектры атомов или ионов. В этом случае начальное и конечное состояния представляют собой не отдельные электронные уровни, а совокупности колебательных и вращательных уровней, каждая из которых соответствует определенному электронному состоянию молекулы. Чем сложнее молекула, тем богаче указанная совокупность колебательно-вращательных состояний, тем плотнее расположены уровни в этой совокупности. Рисунок хорошо иллюстрирует правило Стокса. [18]
Оптический спектр радона похож на спектр ксенона. В нем известно около 150 линий между 7450 и 3600 А и 100 линий в ультрафиолетовой части спектра. Наиболее яркие линии па видимом участке приходятся на желтую и зелено-голубую части спектра. С течением времени на спектр радона все более накладывается спектр гелия и приблизительно через месяц последний полностью перекрывает первый. [19]
Оптические спектры сложных веществ ни в какой связи со спектрами его составляющих не находятся. [20]
Оптические спектры ряда трехвалентных ионов в корунде з) были изучены Мак-Клуром [10] в области температур от 4 2 до 1200 К и интерпретированы на основе теории сильного кристаллического поля или одноэлектронного приближения. Значения параметров кубического и тригонального полей приведены в табл. 7.4. В соответствии с обозначениями фиг. Последние уровни энергии смещаются еще триго-нальным полем, описываемым оператором B O t так что в обозначениях фиг. [21]
Оптические спектры ионов редкоземельных элементов обусловлены электронными переходами в пределах незаполненных внутренних оболочек ( например, d или /), которые экранированы от внешних воздействий электронами наружных ( обычно р и s) оболочек. Поэтому окружение редкоземельного иона относительно слабо сказывается на этих спектрах и спектральные линии, соответствующие рассматриваемым переходам, относительно узки. [23]
Оптические спектры синтетического и природного аметиста в ультрафиолетовой и видимой областях спектра идентичны и характеризуются полосами поглощения в области 280, 350 ( кристаллы дихроичны с DeD0) и 540 нм. [24]
Рассматриваются оптические спектры Се3 и Yb3 ( рис. 1 - 4) и магнето-оптические свойства Се3 в метафосфатных стеклах состава Ме ( Р03) 3 - Окружение церия в этой структуре, по-видимому, будет октаэдрическим, близким к предложенному Р. Д. Ландри, Д. Т. Форниером и С. С. Ян-гом [1] для Сг3 в фосфатном стекле. [25]
Этот оптический спектр сопровождается сигналом ЭПР, не обладающим сверхтонкой структурой ( с. Полосы у 615 и 470 нм, полученные ранее на А1203 - 8Ю2 - катализаторе в нашей лаборатории [4], были приписаны катион-радикалу МДФА по аналогии с дифениламином. Происхождение широкой интенсивной полосы поглощения с максимумом у 1075 нм неясно, но предварительно мы приписали ее спектру переноса заряда между молекулой МДФА и ее катион-радикалом или центром поглощения. [26]
Сравним оптический спектр водорода, рассчитанный на основе рассматриваемой хими -: ескг. Плотная водородная плазма в [3] генерировалась импульсным зтг били Л - рованным стенкой дуговым разрядом в цилиндрической кварцевой трубке диаметром 5 см. Оптичоские изг г-рения проводились вдоль оси разряда в видимой и ближней ультрафиолетовой области. Плазма водорода представляет особый интерес для фундаментальных исследований, так ка: все сечения радиационных переходов могут быть вычислены практически точно. Погрешность расчета зависит от точности измерений параметров плазмы и модели, используемой для расчета состава и учета плотностных эффектов. [27]
Однако оптические спектры газовых молекул, состоящих из двух или более плотно упакованных атомов, содержат большее число линий, чем спектры простых атомов, так как взаимодействие атомов в молекуле приводит к значительному увеличению числа энергетических уровней. [28]
Линии оптического спектра определяются квантовыми переходами электронов, связанных с атомом наиболее слабо. Ъричина этого состоит в следующем. К электронов в состоянии / г, /, обладает сферической симметрией. Ее присутствие не увеличивает многообразия термов. [29]
Примеры оптических спектров показаны на фиг. Первый спектр принадлежит окиси никеля Ni (), которая с точки зрения электропроводности является диэлектриком; отдельные максимумы были приписаны переходам ионов Nii в возбужденные состояния, образовавшиеся в результате расщепления в кубическом кристаллическом поле. Второй спектр принадлежит магнетиту; образец представляет собой тонкую пленку, полученную путем окисления тонкой пленки чистого железа. [30]
Страницы: 1 2 3 4