Cтраница 1
Спин-момент, равный нулю, может иметь проекцию, лишь равную нулю. Таким образом, статистический вес спин-момента, равного единице, равен 3, в то время как статистический вес нулевого спин-момента равен единице. [1]
Симметричные молекулы вроде азота, дейтерия и водорода, ядра которых обладают спин-моментом, также имеют максимумы на кривой теплоемкости: это явление обусловлено существованием молекул в орто - и пара-состоянии; при абсолютном нуле присутствует исключительно одна форма, а при повышении температуры постепенно образуется другая. Для водорода и дейтерия вопрос с этой точки зрения будет рассмотрен в других главах. Необходимость установления равновесия между орто - и пара-состояниями обусловливает различие теплоемкостей окиси углерода и азота ниже 10 К; первая является несимметричной молекулой и не существует в орто-и пара-состояниях. [2]
В атомах или молекулах все орбитальные моменты электронов векторно складываются в общий орбитальный момент L, а все спин-моменты в общий спин-момент S. Эти два момента также векторно суммируются, образуя полный момент J. [3]
Согласно принципу Паули, первые две пары электронов имеют насыщенные спины и поэтому не могут ничего внести в общий спин-момент, а так как они имеют / 0, то они не могут ничего внести и в орбитальный момент атома. Поэтому задача сводится к выяснению состояний двух р-электронов. [4]
Согласно принципу Паули, первые две пары электронов имеют насыщенные спины и поэтому не могут ничего внести в общий спин-момент, а так как они имеют / 0, то они не могут ничего внести и в орбитальный момент атома. Поэтому задача сводится к выяснению состояний двух / 7-электронов. [5]
Цифра 2 здесь возникает потому, что на каждом уровне имеются электроны в двух состояниях с разными направлениями спин-момента. [6]
Все молекулы из двух одинаковых атомов должны были бы существовать в орто - и пара-состоянии, если ядро обладает спин-моментом. Ядра 12С и 16О спина не имеют, поэтому молекулы 12С2 и 1602 существуют только в одной форме, так же как и молекулы Cl ЭТС1; в последнем случае ядра обладают спином, но между собою не идентичны. Имеются определенные доказательства тому, что молекулы 35С12, UN2 и 79Вг2 существуют в орто - и пара-состояниях; в их спектральных линиях наблюдалось чередование интенсивностей. Ниже увидим, что относительные интенсивности чередующихся линий даются при достаточно высоких температурах отношением i - - l к i, где i обозначает число единиц момента спина ядра. [7]
В атомах или молекулах все орбитальные моменты электронов векторно складываются в общий орбитальный момент L, а все спин-моменты в общий спин-момент S. Эти два момента также векторно суммируются, образуя полный момент J. [8]
Если орбитальный момент велик ( как это имеет место у атомов с большими значениями Z), то происходит ориентация спин-момента каждого электрона по отношению к орбитальному моменту этого же электрона и приведенное выше приближение - так называемое приближение Ресселя - Саундерса, при котором величины Sj и / - суммируются раздельно, неправильно. [9]
При более высоких температурах некоторые из этих пар разделяются, причем один из электронов пары переходит на более высокий энергетический уровень. Спин-моменты неспаренных электронов обусловливают парамагнитную восприимчивость металлов. При рассмотрении с количественной стороны было установлено, что эти два эффекта ведут к парамагнитной восприимчивости наблюдаемой величины, не зависящей от температуры. [10]
Спин-момент, равный нулю, может иметь проекцию, лишь равную нулю. Таким образом, статистический вес спин-момента, равного единице, равен 3, в то время как статистический вес нулевого спин-момента равен единице. [11]
Все эти рассмотренные элементарные частицы обладают собственным моментом количества движения или спином. Значение спина определяет ориентировку вектора спин-момента частиц относительно внешнего поля, например / 2 - по полю, а - Vs - против поля. [12]
В обычных сложных органических молекулах с четным числом валентных электронов все элементарные магнитные моменты вращающихся и движущихся электронов взаимно компенсируются. В свободных же радикалах имеется неспаренный электрон, спин-момент и орбитальный момент которого оказываются нескомпенсированными, что проявляется в наличии постоянного магнитного момента. [13]
Спин-момент, равный нулю, может иметь проекцию, лишь равную нулю. Таким образом, статистический вес спин-момента, равного единице, равен 3, в то время как статистический вес нулевого спин-момента равен единице. [14]
Принцип Паули накладывает ограничения на свойства волновых функций. Пусть имеются два электрона, 1 и 2, в поле ядер А и В. Квадрат спин-функции указывает вероятность того, что проекция спин-момента электрона на некоторое направление имеет заданное значение. [15]