Cтраница 2
XXII было показано, что, в соответствии с принципом Паули, общая функция, содержащая в качестве множителей функции, описывающие положение электронов ( фоб) и их спины, должна быть антисимметричной. Функции ф должна отвечать антисимметричная спиновая функция, а функции 1 з - симметричная Для двух электронов возможны только два состояния спинов. Таким образом, в состоянии U спины электронов образуют пару с общим спин-моментом, равным нулю; в состоянии U - спины направлены в одну сторону, что приводит к спин-моменту, равному единице. [16]
Весьма важным является следующее обстоятельство. Терм 3Si не представлен в действительности. Действительно, у обоих электронов л1, / 0, / п0 и направление спин-моментов также совпадает. [17]
Весьма важным является следующее обстоятельство. Терм 3S1 не представлен в действительности. Действительно, у обоих электронов п 1, / 0, т 0 и направление спин-моментов также совпадает. [18]
XXII было показано, что, в соответствии с принципом Паули, общая функция, содержащая в качестве множителей функции, описывающие положение электронов ( фоб) и их спины, должна быть антисимметричной. Функции ф должна отвечать антисимметричная спиновая функция, а функции 1 з - симметричная Для двух электронов возможны только два состояния спинов. Таким образом, в состоянии U спины электронов образуют пару с общим спин-моментом, равным нулю; в состоянии U - спины направлены в одну сторону, что приводит к спин-моменту, равному единице. [19]
В только что приведенных рассуждениях принималось, что орбитальное движение и спин ориентируются по отношению к направлению магнитного поля независимо друг от друга. Это оказывается справедливым, если магнитног поле достаточно сильно. В слабом магнитном поле спин обыкновенно ориентируется магнитным полем, образуемым орбитальным движением электрона, а затем спин-орбитальная комбинация ориентируется внешним полем. В атоме с несколькими электронами орбиты обычно ориентируются, в первую очередь, по отношению друг к другу и дают равнодействующий орбитальный магнитный момент. Подобным же образом образуется и равнодействующий спин-момент, ориентированный равнодействующим магнитным полем, возникающим в результате орбитального движения, а все в целом, наконец, ориентируется по отношению к внешнему полю. Это правило, известное под названием сочетания Рессэла-Саундерса, является приближенным описанием истинных магнитных взаимодействий во многих атомах, хорошо объясняющим особенности их спектров. Для наших целей наибольший интерес представляет число состояний, обладающих близкими по величине энергиями, которое может быть найдено без знания деталей взаимодействия между различными орбитальными движениями и спинами в сложном атоме. [20]