Cтраница 1
Спины нуклонов складываются в результирующий спин ядра. [1]
Изотопический спин нуклона характеризуется вектором т; его - компонента ( т2) своими двумя собственными значениями 1 и - 1 маркирует два состояния изотопического дублета нуклона), состояние протона и состояние нейтрона. [2]
Если же спины нуклонов антипараллельны, то существование таких систем, состоящих из пары любых нуклонов, хотя и допустимо с точки зрения принципа Паули, будет зависеть от величины энергии связи, которая оказывается недостаточной для систем 2р, 2л или рп. Наиболее веским доводом S пользу параллельности спинов протона и нейтрона в дейтроне является три-плетный характер основною состояния дейтрона. Однако вывод об ориентации спинов нуклонов в дейтроне может быть весьма просто проверен, в частности, по анализу его магнитного момента. Поскольку спины протона и нейтрона параллельны, то их собственные магнитные моменты должны быть антипараллельньши, так как нейтрон обладает отрицательным магнитным моментом. [3]
Если допустить, что при параллельных спинах нуклона и Л - частицы взаимодействие наибольшее, то энергия связи системы Н3 будет большей, чем энергия связи Не3 и я3, где принцип Паули запрещает параллельные ориентации спинов одинаковых частиц, находящихся в 5-со-стоянии. [4]
Как показывает дьгалышй анализ, наличие спина нуклона не меняет соотношения между сечениями, полученного для бесспиновых частиц. К сожалению, ни одно ил приведенных выше соотношений не допускает в настоящее время прямой экспериментальной проверки из-за нестабильности всех сильно взаимодействующих ч w / гиц кроме нуклона. [5]
Оператор Т2 отвечает квадрату полного изотопического спина нуклона. [6]
Дирака матрицы, тр - матрицы изотопического спина нуклонов, фр ( х) - трехкомнонентное мезонное поле, являющееся пссвдоскаляром в обычном и вектором - в изотопич. Оба эти вида ЬВЗ удовлетворяют совр. Выбор между этими двумя возможными взаимодействиями затруднен тем, что из-за большой величины константы связи невозможно использовать стандартную теорию возмущений для расчетов конкретных эффектов. Поэтому сравнение теории с опытом может быть осуществлено только в отдельных случаях. [7]
Однако из-за спин-орбитальной связи ни Л, ни проекция спина нуклона на ось г ( 2 1 / а) не сохраняются, сохраняется проекция полного угл. [8]
В приведенных соображениях еще не было учтено влияние полуцелого спина нуклонов. Возможные ориентации спинов, как показывают квантовомеханические соображения, должны влиять на энергию связи ядра в противоположные стороны, когда Z и А четные и когда Z нечетное, а А четное. Член А в выражении энергии связи должен зависеть, таким образом, от четности или нечетности чисел Z и А. [9]
Здесь a - дискретный индекс, характеризующий спин и изотопический спин нуклона, Ер - параметр, играющий роль химического потенциала; в нормальном состоянии он равен энергии Ферми, ввиду чего для него и принято подобное обозначение, V - объем системы. [10]
Гп, s у ( ( вл) - оператор суммарного спина нуклонов), выяснить, какие иэ них могут быть использованы для объяснения сбсуждавшихся выше свойств дейтрона. [11]
В нерелятивистском приближении взаимодействие нуклона с самосогласованным полем не зависит от спина нуклона: такая зависимость могла бы выражаться лишь членом, пропорциональным 1зп, где п-единичный вектор в направлении радиуса-вектора нуклона г; но это произведение является не истинным, а псевдоскаляром. [12]
Из этого требования мы может определить характер возможной зависимости амплитуды от спина нуклона. [13]
Символ () обозначает здесь матричный элемент между двумя значениями проекции спина нуклонов. [14]
В нерелятивистском приближении взаимодействие нуклона с самосогласованным полем не зависит от спина нуклона: такая зависимость могла бы выражаться лишь членом, пропорциональным 1зп, где п-единичный вектор в направлении радиуса-вектора нуклона г; но это произведение является не истинным, а псевдоскаляром. [15]