Спина - нуклон
Cтраница 3
Например, мы говорили, что обмен р-мезоном происходит в основном с переворотом спина нуклона. Подобные утверждения следуют из соображений, не свя - занных ни с методом прицельных параметров, ни с ред-жевской теорией, в которых такие константы остаются неопределенными. Их можно получить из других экспериментов ( тот факт, что переворот спина велик, можно, например, вывести из яМ - рассеяния), но тем не менее существуют и такие теория, которые предсказывают, что нам следует ожидать. Мы использовали главным образом симметрию SUa, но даже здесь необходимо знать отношения F / D; последние хорошо описываются симметрией SUe или тем, что я назвал оценками кварковой модели. [31]
Поворот спина поляризованных частиц или мишеней при заданном t одинаков в JtTV -, KN -, NN - и TWV-рассеяииях. Включая рассеяние Л - гиперонов на нуклонах, можно показать, что поворот спина нуклонов мишени должен быть тем же самым. [32]
Исследование глубоконеупругого рассеяния поляризованных электронов и мюонов на поляризованных криогенных мишенях, жидких или твердотельных, позволяет измерять спинозависимые структурные функции нуклонов. Неожиданным, а поэтому важнейшим результатом этих исследований стало обнаружение так называемого спинового кризиса: оказалось, что суммарный спин всех кварков нуклона не равен спину нуклона ( как можно было ожидать), а составляет не более 30 % от этой величины. [33]
Если же взаимодействие нуклонов передается и заряженными мезонами ( а также если / / и), то значение множителя Т зависит как от изотопической четности данного состояния системы нуклонов, так и от конкретных предположений о типе взаимодействия. В частности, в симметричной теории ядерных сил Т - i или Г - 3 в зависимости от того, является ли данное состояние четным или нечетным относительно изотопического спина нуклонов. [34]
Нормально разрешенными называются переходы, которые происходят уже с некоторой перестройкой ядра. С точки зрения оболочечной модели эта перестройка состоит либо в изменении изоспина всего ядра при неизменных квантовых числах нуклона, испытывающего ( З - распад, либо в переориентации спина нуклона относительно орбитального момента в процессе р-распада. [35]
Они не зависят от электрического заряда нуклонов ( принцип зарядовой независимости) и обладают свойством насыщения. Ядерные силы имеют три составляющие; центральные силы, зависящие от расстояния, спин-спиновые, которые зависят от ориентации спинов, и спин-орбитальные, которые зависят от ориентации спинов относительно прямой, соединяющей нуклоны. На рис. 5.4 графически изображены кривые зависимости составляющих потенциальной энергии взаимодействия двух одинаковых нуклонов ( протон - протон или нейтрон - нейтрон) для случая, когда общий спин нуклонов перпендикулярен прямой, соединяющей эти нуклоны. [37]
На возможность выразить поляризацию при рассеянии нуклона на ядре через нуклон-нуклонные сдвиги фаз впервые указал Тамор, работа которого дополняет работу Фернбаха, Хекротта и Лепора. Мы, однако, начали обсуждение с работы Ризенфельда и Ватсона по той причине, что в ней с большей полнотой и общностью приведены явные формулы для вычислений. В работе Тамора качественно объясняется, почему возможны большие значения поляризации при рассеянии нуклонов на ядрах, несмотря на то что поляризации при рассеянии нуклона на нуклоне должны быть малыми. Тамор показал, что если отбирать лишь нуклоны, упруго рассеянные на ядре, то не будет происходить рассеяния падающего нуклона на нуклоне из ядра, при котором спин падающего нуклона переворачивается; кроме того, Тамор показал, что нуклон-нуклонное рассеяние с переворачиванием спина не ведет к поляризации. Тамор, таким образом, пришел к заключению, что при рассеянии нуклона на ядре неполяризованная часть рассеянной волны устраняется, так что поляризация может быть больше, чем при рассеянии нуклона на нуклоне. Тамор указал на ограниченность этих выводов, так как при рассмотрении используется импульсное приближение в его крайней форме2) с пренебрежением относительными фазами спиновых состояний, которые ответственны за разницу между триплетным и синглетным состояниями, и интерференцией между рассеянием на нейтронах и на протонах. Вычисленные им поляризации имеют максимумы при углах, превышающих экспериментальные. [38]
Страницы: 1 2 3