Способ - описание - движение
Cтраница 2
В разделе механики, посвященном способам описания движения материальной точки, необходимо остановиться на понятии пространства и показать связь пространства с матерней. Следует также дать понятие времени, указав на его одномерность и непрерывность. Необходимо отметить единство материи, пространства, времени и движения. [16]
Существуют три тесно связанных между собой способа описания движения частицы - векторный, координатный и естественно-параметрический. [17]
Соотношения (3.18) устанавливают симметрию тензора напряжений Коши при эйлеровом способе описания движения и отсутствии распределенных объемных и поверхностных пар сил. [18]
В классической физике понятие о четности состояния не рассматривается в связи с тем, что изменение направления осей координат не приводит в силу применяемого там способа описания движений и взаимодействий к новой сохраняющейся величине. В квантовой механике понятие о четности возникает в связи с описанием состояния с помощью ф-функции, а закон сохранения четности наряду с законами сохранения энергии, импульса, момента импульса оказывается связанным с фундаментальными свойствами пространства. [19]
Таким образом, имея уравнение ( 3 - 1), можно узнать как историю движения частицы жидкости, так и ее будущее. Этот способ описания движения жидкости дан Эйлером, но известен в гидродинамике под названием способа Лагранжа, ввиду того что сам Эйлер мало пользовался им, а Лагранж применил его к своей теории распространения волн на мелкой воде. [20]
При решении большинства инженерных задач необходимо знать, с какими скоростями различные частицы жидкости проходят через определенные элементы конструкций или инженерных сооружений или подходят к ним. Поэтому способ описания движения Эйлера принят основным. [21]
При изучении движения жидкостей их рассматривают как сплошную непрерывную среду, не вдаваясь в молекулярное строение жидкостей. Возможны два способа описания движения жидкости. Первый способ заключается в указании положений и скоростей всех частиц жидкости для каждого момента времени. Однако проще следить не за частицами жидкости, а за отдельными точками пространства и отмечать скорость, с которой проходят через каждую точку отдельные частицы жидкости. При таком способе движение жидкости характеризуется совокупностью функций v ( t), определенных для всех точек пространства. [22]
Исследуется возмущенное течение вязкопластических тел за счет возмущения граничных условий. В работе используется эйлеров способ описания движения сплошной среды. [23]
Образом частицы является геометрическая точка, описывающая с течением времени непрерывную траекторию. В квантовой механике показано, что такой способ описания движения имеет принципиальные границы применимости. [24]
Анализ опубликованных результатов дает возможность выделить некоторые принципиальные различия в изучении рассматриваемых процессов. Главное отличие - рассмотренные модели - касается способов описания движения влаги, в то время как тепловая часть задачи формулируется исследователями практически одинаково. [25]
Хорошо известно, что в классической механике можно использовать два способа описания движения. При одном из них с помощью уравнений движения определяются координаты и импульсы N частиц. Такому описанию в гидродинамике отвечает метод Лагранжа. [26]
Предполагается, что такое соответствие взаимно однозначно и непрерывно с непрерывными частными производными любого порядка, который потребуется. Такой способ описания движения или деформации, выраженный формулой (3.14), называется лагранжевым. [27]
В этой главе рассматриваются кинематика, деформация и динамика движущейся материальной частицы тела. Движение описывается в пространственной прямоугольной декартовой системе координат. Используется материальный ( лагранжев) способ описания движения, при котором как бы следят за движущейся материальной частицей. Рассматриваемые величины относятся как к текущей ( деформированной), так и к исходной ( недеформированной) конфигурации тела. Все вопросы, поднятые в этой главе, рассмотрены с геометрических ( кинематических) либо статических ( динамических) позиций вне зависимости от механических свойств материала. [28]
Свободный электрон ( или дырка), разгоняясь под действием большой напряженности электрического поля, может приобрести на длине свободного пробега дополнительную энергию, достаточную для ионизации примеси или собственного атома полупроводника. Процесс ионизации атомов разогнавшимся в поле носителем заряда называют ударной ионизацией. Ионизацию могут вызывать и дырки, так как движение дырок является лишь способом описания движения совокупности электронов валентной зоны полупроводника. [29]
 |
Туннелиро-вание электронов из валентной зоны в зону проводимости при сильном электрическом поле в полупроводнике. [30] |
Страницы: 1 2 3