Излучение - рубиновый лазер
Cтраница 1
Излучение рубинового лазера рассеивается на звуковых колебаниях в воде. При рассеянии света происходит доплеровское смещение частоты. [1]
Расходимость излучения рубинового лазера не достигает предела, определяемого дифракцией на выходной апертуре. Это связано с оптической неоднородностью кристалла, а также с многомодо-вым характером излучения. [2]
 |
Схема рубинового лазера т валентно й зоны в ЗОНу про. [3] |
Длина волны излучения рубинового лазера составляет 694 3 нм. Эту длину можно менять, изменяя концентрацию примесных атомов хрома. [4]
Таким образом, излучение рубинового лазера линейно поляризовано. [5]
 |
Переходы в четырехуровневой схеме ( /, 2, 3, 4 - уровни. [6] |
Большая угловая расходимость излучения рубиновых лазеров, которая не обеспечивает высоких значений пространственной яркости, в ряде случаев ограничивает область их применения в лазерных локаторах. [7]
Критическая мощность для самоканализации пучка излучения рубинового лазера ( А, 6943 А), согласно (7.122), равна Р р - 17 кет. [8]
А 2 0 694 мкм ( излучение рубинового лазера) дает желтый свет с Л 0 591 мкм. В настоящее время разработаны нелинейно-оптические устройства, позволяющие преобразовывать инфракрасное изображение в видимое. [9]
На рис. 2.27 показаны теневые снимки пробоя в воде при фокусировании излучения рубинового лазера. В работах [147; 148] показано, что при дальнейшем увеличении мощности область четочных пробоев сливается а единую пить. Одной из важнейших причин распространения че-гочиых пробоев и нитевидных структур является формирование мощного излучения вынужденного рассеяния Мандельштама - Бриллюэна ( ВРМБ) или вынужденного комбинационного рассеяния ( ВКР) нз фокальной области. В инициировании лазерного пробоя определяющую роль играет наличие микроскопических пе-однородностей, которые могут обладать значительным коэффициентом поглощения и вызывать локальный нагрев. [10]
 |
Лазерный взрыв в жидкости. [11] |
На рис. 2.45 показаны теневые снимки пробоя в воде при фокусировании излучения рубинового лазера. [12]
В настоящее время эксперименты на кристалле LiIO3 [27] с использованием для накачки излучения рубинового лазера с длиной волны 0 6943 мкм дают почти 100 % - ную эффективность преобразования при X 3 39 мкм. [13]
Впервые генерация второй гармоники была осуществлена в 1961 г.: была удвоена частота излучения рубинового лазера в нелинейном кристалле. [14]
 |
Зависимость сигнала рассеянного излучения ( А 3 0 44 мкм от частоты модуляции Q в режиме повторяющихся импульсов ч ( / и в пич-ковом режиме ( 2. [15] |
Страницы: 1 2 3