Излучение - рубиновый лазер
Cтраница 2
Наблюдается ярко выраженный резонансный характер раскачки колебаний капель тумана на частоте амплитудной модуляции излучения рубинового лазера QM1 МГц. Вертикальными отрезками обозначен разброс результатов измерений. Измерения показали, что начиная с / 40 МВт-см-2 сигнал рассеяния на частоте модуляции мощного лазера резко возрастает и превышает более чем на порядок величины сигнал, имеющий место при воздействии немодулированного излучения. Начиная с указанного порога, наблюдается существенный разброс ( примерно в 30 раз) величин рассеянного сигнала при воздействии в хаотичном пичковом режиме генерации, что может быть объяснено реализацией в отдельных пусках лазера достаточно интенсивной гармоники модуляции на частоте 1 МГц. Этот вывод подтверждается результатами, помеченными пунктирной кривой. Видно, что сигнал на приемнике возрастает в низкочастотной области, где имеется максимум шумового спектра пичкового режима генерации лазера накачки. [16]
На рис. 9.9, а показаны семь виртуальных переходов, отвечающие семифо-тонной ионизации атома ксенона излучением рубинового лазера. Энергия ионизации атома в семь раз превышает в дан ном случае энергию фотона лазерного излучения. [17]
Наконец, излучение Солнца не может нагреть какое-либо тело до температуры, превышающей 6000 К; излучение рубинового лазера способно нагреть тело до десятков миллионов градусов. [18]
Принципиальная схема первого жидкостного лазера, которая широко применяется и в настоящее время, приведена на рис. 35.20. Излучение рубинового лазера / падает на кювету 2 с раствором красителя, помещенную между двумя зеркалами 3, образующими резонатор. Излучение, генерируемое красителем, распространяется перпендикулярно к направлению распространения возбуждающего потока. [19]
Для нейтрального водорода коэффициент поглощения, вычисленный в системе, состоящей из нейтрального атома и свободного электрона, при Г 5000 К и частоте излучения рубинового лазера равен: / u - 10 - 39JVeJVn см-1 [119], где Ne и Агп - плотности электронов и молекул соответственно. С ростом температуры растет плотность электронов, а также коэффициент поглощения. [20]
Для нейтрального водорода коэффициент поглощения, вычисленный в системе, состоящей из нейтрального атома и свободного электрона, при Т 5000 К и частоте излучения рубинового лазера равен KU lQ - 39NeNnCM - l [198], где NenNn - плотности электронов и молекул соответственно. С ростом температуры растет плотность электронов, а также коэффициент поглощения. [21]
Были проведены также эксперименты [11] по введению в локальные участки поверхности быстрорежущей стали Р18 легирующих элементов ( углерода, смеси компонентов твердых сплавов ВКЗ, ВК6, Т15К6) с помощью квазистационарного излучения рубинового лазера. На основании рентгеноструктурного анализа установлено, что изменение параметров решетки матричного материала происходит в результате влияния легирующих элементов, а также растворения в нем карбидов. При легировании углеродом содержание его в исходном материале увеличилось до 3 3 %, а при введении порошкообразной смеси компонентов твердого сплава ВКЗ содержание вольфрама возросло в 1 7 раза. [22]
Мощные оптические квантовые генераторы применяются как для испарения пробы, так и для возбуждения атомных оптпч. Излучение рубинового лазера может быть получено в виде достаточно узкой спектральной линии, а ширина линии газового лазера во много раз меньше естеств. Это делает пх пригодными для исследования рэлегвского и комбинационного рассеяния света. [24]
Хотя излучение рубинового лазера ( Я, 689 ммк) не поглощается мономерами, однако вследствие чрезвычайно высокой интенсивности излучения возможно одновременное поглощение двух квантов света, что соответствует поглощению света с К 344 ммк. Таким образом была осуществлена полимеризация стирола при температуре жидкого азота. Изопропилстирол, полоса поглощения которого сдвинута в длинноволновую область относительно стирола, полимеризуется легче, в этом случае полимеризация происходит и при комнатной температуре. Еще легче полимеризуются хлорзамещенные стиролы. [25]
 |
Схема экспериментальной установки для получения отражательных голограмм человека, восстанавливаемых в белом свете. ( Согласно Ансли. [26] |
Существенными элементами голографических систем являются зеркала. Поскольку алюминиевые зеркала поглощают 10 % излучения рубинового лазера, их следует применять лишь с целью отражения расходящихся пучков. Для отражения мощных, неразведенных пучков должны применяться зеркала, способные отражать огромные энергии, такие, которые используются в резонаторах рубиновых лазеров. Светоделители также должны иметь отражающие и антиотражающие покрытия из диэлектрических материалов. [27]
Обычный метод измерения расходимости состоит в том, что на пути пучка ставят экран и фотографируют картину излучения на разных расстояниях от лазера. Пользуются и другим методом, основанным на изучении двухлепестковой картины излучения рубинового лазера, работающего вблизи порога. [28]
Однако жидкости существенно отличаются от других прозрачных гред, газообразных л тпердых. В качестве другого столь же хорошо известного примера можно привести медный купорос, изменяя концентрацию которого, можно изменять коэффициент поглощения излучении рубинового лазера на много порядков величины. [29]
Ввиду большой скорости фотонов и малых размеров стержня понадобится весьма малое время для перевода возбужденных ионов хрома в основное ( нормальное) состояние. Образовавшийся мощный поток фотонов выходит из стержня через полупрозрачный торец. Излучение рубинового лазера состоит из двух спектральных линий 9 длинами волн 6927 и 6943 10 - 10 м, соответствующих переходам от каждого подуровня / / / на основной уровень. [30]
Страницы: 1 2 3