Излучение - линия
Cтраница 3
При интерпретации указанных особенностей влияния рода и давления газа на излучение линий металла в полых катодах необходимо учитывать влияние газа на процесс распыления материала катода, на диффузию атомов из катода и на возбуждение паров металла в плазме разряда. [31]
В эмиссионной фотометрии анализируемый раствор распыляют в высокотемпературное пламя и фотометрируют излучение линии Cd 3261 0 А. Сами пламена сильно излучают в этой области спектра, поэтому необходимо выбирать такое пламя, при котором отношение интенсивности линии к излучению фона имеет наибольшую величину. Это достигается в смеси водорода с воздухом. [32]
Эталон длины метр определен как 1650763 73 длины волн в вакууме излучения линии атома криптона-86. Длина волны этой линии равна 6067 8021 - 10 - 10 м, а погрешность ее воспроизведения составляет 5 - Ю 15 м, или около 1 - 10 - 8 в относительной мере. [33]
Предназначен дли применения в составе гибридных интегральных схем устройств возбуждения источников излучения быстродействующих волоконнооптических линий передачи информации. Выпускается в бескорпусном исполнении. [34]
Соударения второго рода и диффузия радиации сильно отзываются также и на интенсивности излучения линий, соответствующих переходу не на основной, а на какой-либо возбужденный уровень. Если несколько линий имеют общий верхний уровень, то даже при отсутствии тушения ( малые плотности тока и чистый газ), но при наличии реабсорбции последняя приводит к перераспределению интенсивности между такими линиями. Чем выше уровень возбуждения, с которого происходит соответствующий этой линии энергетический переход, тем при более высокой плотности тока и при большем давлении начинает сказываться тушение соударениями второго рода. [35]
На рис. 32 приведены результаты восстановления с помощью описанной методики локальных распределений излучения линии Аг. [37]
 |
Градуировочные графики для определения Сг в ВаСО3 ( угольная дуга, проба-в аноде при разных методах фотоэлектрической регистрации ( я - отсчет измерительного прибора. [38] |
В работе [1169] показано, что, применяя двухлучевую систему регистрации излучения фона и излучения линии и фона на одном фртоумножителе, частотное модулирование сигналов и выделение их с помощью синхронно-фазового детектора, можно снизить предел обнаружения линии в 30 раз по сравнению с обычным способом фотоэлектрической регистрации. Утверждается, что таким путем можно измерять линии, интенсивность которых в 250 раз меньше интенсивности фона. Все приведенные данные свидетельствуют прежде всего о том, что обычные методы спектрального анализа с фотоэлектрической регистрацией часто неоптимальны и не используют все возможности регистрации слабых спектральных линий, заложенные в фотоэлектрических приемниках света. В этом смысле периодическое сканирование спектра несомненно является эффективным приемом оптимизации тех методов, в которых практические пределы обнаружения далеки от теоретически возможных, определяемых статистическими свойствами используемого фотоэлектрического приемника. [39]
 |
Градуировочные гра - го сканирования обеспечивает сниже-определения Сг ние предела обнаружения, достигаемого обычным методом анализа на фотоэлектрическом приборе ФЭС-1, в 50 - 25 раз. [40] |
В работе [1169] показано, что, применяя двухлучевую систему регистрации излучения фона и излучения линии и фона на одном фотоумножителе, частотное модулирование сигналов и выделение их с помощью синхронно-фазового детектора, можно снизить предел обнаружения линии в 30 раз по сравнению с обычным способом фотоэлектрической регистрации. Утверждается, что таким путем можно измерять линии, интенсивность которых в 250 раз меньше интенсивности фона. Все приведенные данные свидетельствуют прежде всего о том, что обычные методы спектрального анализа с фотоэлектрической регистрацией часто неоптимальны и не используют все возможности регистрации слабых спектральных линий, заложенные в фотоэлектрических приемниках света. В этом смысле периодическое сканирование спектра несомненно является эффективным приемом оптимизации тех методов, в которых практические пределы обнаружения далеки от теоретически возможных, определяемых статистическими свойствами используемого фотоэлектрического приемника. [41]
Если в плазменной струе существует градиент температуры, например по радиусу струи, то коэффициент излучения исследуемой линии будет иметь некоторое распределение по радиусу. Когда максимум коэффициента излучения находится в некоторой точке радиуса, не лежащей на оси струи, то заранее рассчитанное значение температуры, при которой теоретический коэффициент излучения данной линии имеет максимальную величину, следует отнести именно к этой точке. [42]
Излучение с длинами волн, близкими к линиям поглощения паров ртути, реализуется в приборе путем фильтрации излучения линии ртутной лампы 254 нм с помощью резонансного фильтра. Последний представляет собой кювету с парами ртути, идентичными анализируемым, но имеющими оптическую плотность, значительно превышающую оптическую плотность анализируемых паров в рабочей кювете. [43]
Кривая на рис. 42, построенная на основе этих данных, дает картину влияния продолжительности работы лампы на излучение линии 2537 А. [44]
Некоторые исследователи, как например В. К. Прокофьев, Н. Н. Соболев и другие, изучали возможность измерения температур пламени по отношению интенсивностей излучения линий вращательной структуры молекулярных полос. Интенсивность этих линий при термическом возбуждении зависит от температуры, от квантовых чисел соответствующих энергетических уров-ней и от некоторых постоянных параметров излучающей молекулы. Характер этой зависимости в настоящее время принципиально изучен, и ее применение для измерения температур пламени теоретически обосновано. [45]
Страницы: 1 2 3 4