Сравнение - выражение
Cтраница 1
 |
Периодическое продолжение сигналов x ( t и. [1] |
Сравнение выражений (2.4.2) и (2.4.3) позволяет сделать следующий вывод: если сигнал задан на конечном интервале времени L, то его преобразование Фурье Рх ( ы) точно определяется рядом Фурье на множестве точек, равномерно расположенных по оси со на расстоянии 2n / L рад одна от другой. [2]
Сравнение выражений (2.30) и (2.32) показывает, что для доказательства теоремы достаточно убедиться в равенстве коэффициентов при операторах в соответствующих слагаемых. [3]
Сравнение выражений ( 12 - 52) и ( 12 - 53) показывает, что пуск двигателя с предварительным включением его звездой и последующим переключением на треугольник дает трехкратное уменьшение пускового тока в сети. Пусковой момент уменьшается в такой схеме в три раза, так как напряжение, подаваемое на фазу двигателя при пуске, снижается в J / 3 раз. [4]
Сравнение выражений ( 1 - 52) с ( 1 - 58) показывает, что при равных амплитудах тока электродинамические усилия в случае протекания однофазного тока ( или про - - текания тока в двух фазах трехфазной цепи) больше, чем в случае трехфазной системы. [5]
Сравнение выражений ( 1 - 54) и ( 1 - 55) дает основание предположить, что матрицы А и В транспонированы одна по отношению к другой. [6]
Сравнение выражений (6.64) и (6.65) показывает, что при одинаковых диаметрах отстойников скорость wz больше скорости w в N раз. Следовательно, условия отстоя при параллельном включении отстойников более благоприятны, чем при последовательном. Однако при параллельном соединении приходится принимать меры для обеспечения равномерного распределения потока по отстойникам. [7]
Сравнение выражений (5.86) и (5.77) показывает, что характер волны, рассеянной связанным электроном, таков же, как в случае свободного электрона. [8]
Сравнение выражения (3.8.39) с приведенными в табл. 3.4.1 данными при Рг 0 01 и ОД и с результатами Спэрроу и Грегга [101] указывает на их хорошее согласие при малых числах ТТрандтля. При Pt 0 02 это выражение является точным по крайней мере до второй значащей цифры. [9]
Сравнение выражений (3.10.42) и (3.10.44) показывает, что, хотя поправка порядка 0 ( е:) к величине q равна нулю, поправка того же порядка к величине Q отлична от нуля. [10]
Сравнение выражения ( 9 - 15) с уравнением ( 1 - 22) при Ks 0 показывает, что соотношение ( 9 - 15) представляет собой температуру на холодном спае термоэлемента при отсутствии тепловой нагрузки. [11]
Сравнение выражений (4.32) и (4.20) показывает, что имеется одна и та же зависимость мощности накачки от лазерных характеристик как для газовых, так и для твердотельных лазеров, однако величина мощности накачки для газовых лазеров приблизительно на четыре порядка меньше, чем для твердотельных. [12]
Сравнение выражения для энергии Е к с (7.58) для жесткого ротатора показывает, что мы можем рассматривать - Уте ( ге - - ак) как некоторое эффективное равновесное межъядерное расстояние для колеблющейся и вращающейся двухатомной молекулы. Аналогично этому сравнение с результатом для гармонического осциллятора (7.51) дает основание считать, что М [ 1 4 З / f ( К 1) Y2 ] есть эффективная силовая постоянная. [13]
Сравнение выражения (43.37) с формулой (43.31) позволяет сказать, что проекция относительной скорости на магнитное поле не зависит от напряженности магнитного поля. Иное положение имеет место для поперечных компонент. [14]
Сравнение выражений (2.9), (2.10) и (2.11), (2.12) показывает, что увеличение числа наблюдений позволяет получить более точную оценку истинного значения измеряемой величины. [15]
Страницы: 1 2 3 4