Сравнение - выражение
Cтраница 3
 |
Зависимость вноси - 0 5 мого заградителя затухания от пл. [31] |
Сравнение выражений ( 9 - 7) и ( 9 - 11) показывает, что они отличаются взаимной перестановкой значений 2Л и Zc. [32]
Сравнение выражений для постоянных времени этих усилителей ( см. формулы 3.15 и 3.48) показывает, что динамические свойства усилителей с внутренней и с внешней связью тоже одинаковы, если учесть, что число витков рабочей обмотки усилителя с внутренней связью должно быть в два раза больше числа витков рабочей обмотки усилителя с внешней связью при прочих равных условиях. Последнее объясняется тем, что напряжение схемы на холостом ходу в каждый полупериод в усилителе с внешней связью уравновешивается двумя последовательно включенными обмотками шр, а в усилителе с внутренней связью лишь одной из обмоток шр. [33]
Сравнение выражений (15.20) и (15.17) показывает, что требования высокой чувствительности ( снижение / раб) и большого допустимого тока через контакты ( увеличение РО) противоречивы, так как обе величины пропорциональны х, а следовательно, и максимальному отклонению якоря от нейтрали. Это отклонение регулируется перемещением контактных винтов ( рис. 15.5, а) и обычно составляет 0 05 - 0 1 мм. [34]
Сравнение выражений (2.2) и (3.10) показывает полную аналогию коэффициентов теплопроводности К и массопроводности L. Подробно этот вопрос рассмотрен в статье А. А. Медведева и П. Г. Роман-нова ( ЖПХ, 32, вып. [35]
Сравнение выражений (2.18) и (2.21) показывает, что оба приближения дают для химических потенциалов электронных дефектов качественно одинаковый результат - логарифмическую зависимость от концентраций. Отличие состоит в том, что в приближении широких зон (2.21) отсутствует вибрационный член, обусловленный изменением частот колебаний соседних атомов, что вполне естественно при нелокализованном характере распределения зарядов электронных дефектов. Вместо него в формулах (2.21) содержится член, определяемый эффективной плотностью состояний N и отражающий волновые свойства электронов. [36]
 |
Зависимость себестоимости продукции snp. от производительности процесса В. [37] |
Сравнение выражений ( а) и ( б) показывает, что для принятой цены на продукцию ( 140 дсн. [38]
Сравнение выражений (3.99) и (3.98) показывает, что принципиально конденсатор можно использовать для выполнения операции интегрирования ( К1 / С), однако при этом входным сигналом должен быть ток. [39]
Сравнение выражений ( 40) и ( 46) показывает, что измеряемый лучистый поток с увеличением ширины щели растет для отдельной спектральной линии медленнее, чем для сплошного спектра. [40]
Сравнение выражений (17.20) и (17.17) показывает, что требования высокой чувствительно: ( снижение сраб) и большого допустимого тока через контакты ( увеличение Р0) противоречивы, так как обе величины пропорциональны х, а следовательно, и максимальному отклонению якоря от нейтрали. [41]
Сравнение выражений (17.96) и (17.97) показывает, что из-за наличия в (17.97) множителя ( R / r) b с учетом неравенства R / r C 1 антиэкранирующий фактор в случае, когда поляризующий заряд находится вне замкнутой оболочки, намного больше, чем когда он внутри. Применяя эти соображения к электронам незаполненных d - или / - оболочек, играющим роль поляризующих зарядов, мы сталкиваемся с проблемой, что эти электроны не расположены ни вне, ни внутри замкнутых оболочек, а размазаны по ним. Однако основной вклад в их квадрупольные взаимодействия вносят области, расположенные вблизи ядра, где они играют роль внутренних зарядов по отношению к замкнутым оболочкам и потому должны иметь малый антиэкранирующий фактор. [42]
Сравнение выражений (9.131) и (9.132) показывает, что в прямом направлении теневое поле больше в ka 1 раз. Однако для углов Э 1 / ka теневое поле становится очень малым, и доминирующим оказывается изотропное отраженное поле. [43]
Сравнение выражения оптимального: опротивления связи при настройке в полный резонанс с подобными выражениями при настройках в сложный резонанс показывает что при настройке в полный резонанс требуется меньшая связь между контурами, чем при настройке в сложный резонанс. [44]
Сравнение выражений (3.32) и (3.33), а также (12.10) и (12.11) показывает, что уравнения Чаплыгина и уравнения для приводящего множителя записываются в одинаковой форме как в случае истинных координат, так и в случае квазикоординат. Следовательно, распространение теоремы о приводящем множителе на случай квазикоординат является вполне правомерным. Поэтому окончательный вид упомянутых выше уравнений в случае квазикоординат может оказаться, вообще говоря, отличным от вида уравнений в случае истинных координат. [45]
Страницы: 1 2 3 4