Подробное сравнение

Cтраница 1

Подробное сравнение этих теоретических результатов с опытами будет сделано в § 4 настоящей главы. [1]

Зависимость КПД т газовых рефрижераторных установок от Т0 при различных КПД компрессора i ]. и детандера Пд. [2]

Подробное сравнение эффективности всех рассмотренных установок при различных Го дано в конце этой главы. [3]

Подробное сравнение решений отдельных конструкций следует приводить только в случаях различного назначения проектируемого объекта, принятого для разработки УПСС. В результате сравнения объемно-планировочных решений в расчет стоимости строительства вводятся поправки. [4]

Подробное сравнение описанных способов подвода тепла показывает, что подвод тепла с соблюдением постоянства объема выгоднее по расходу топлива, чем подвод тепла при постоянном давлении; однако, как можно видеть по чертежу, при этом способе подвода тепла быстро нарастает давление. Поэтому в дизелях стали использовать оба способа и организуют подвод тепла таким образом: сначала он происходит при постоянном объеме, а когда давление поднимется до такого значения, выше которого идти не желают ( 45 - 60, а иногда 100 ата), дальнейший подвод тепла производят при постоянном давлении. Получающийся цикл называют циклом со смешанным подводом тепла. [5]

В работах [75, 77, 91, 92] проведено подробное сравнение результатов расчета уравнений состояния с экспериментом и расчетами по другим моделям. Анализ полученных результатов показал, что в области жидкометаллической, плотной и разреженной плазмы при температуре Т 5эВ модифицированная модель Хартри-Фока - Слэтера дает достаточно надежные результаты; это подтверждается сравнением с экспериментальными данными в области ударного сжатия, а также с расчетами по различным полу эмпирическим моделям и модели Саха с учетом неидеальности в приближении большого канонического ансамбля Дебая-Хюккеля. Что касается твердотельных характеристик вещества, в особенности термодинамического описания фазовых переходов типа жидкость-твердое тело, то здесь необходимо проводить более аккуратный учет зонной структуры энергетического спектра электронов, обменных и корреляционных эффектов, чем это принято в настоящее время в модифицированной модели Хартри-Фока - Слэтера. В этой области необходимо использовать полуэмпирические модели. Термодинамические свойства вещества по рассмотренной модифицированной модели были рассчитаны для конструкционных материалов: алюминия, железа и свинца. [6]

Для оценки точности расчетов проведено подробное сравнение давления при 295 QK с экспериментальными данными [7-9] для Ьсс структуры натрия, являющейся термодинамически устойчивой при нормальных условиях. [7]

Отсутствие опытных данных не позволяет произвести подробное сравнение результатов расчета с результатами экспериментов. [8]

При угле падения свиты пластов менее 6 необходимо вести подробное сравнение обоих вариантов, причем при угле падения свиты пластов менее 2 - 3 преимущества по всей вероятности будут на стороне II варианта. [9]

Рассмотренный вычислительный блок настолько прост и так мало использовался, что подробное сравнение результатов расчета с производственными данными не проводилось. Он рассматривается здесь в качестве иллюстрации простоты создания вычислительных блоков для программы PACER и организации обработки - информации. Между прочим, измеренные на установке значения напора и расхода воздуходувки не согласуются с расчетной характеристикой, представленной на фиг. При подготовке вычислительного блока BLOW2 теоретические уравнения модели необходимо изменить для согласования с измеренными данными. [10]

Такой источник часто используется в экспериментах по статистической оптике, он детально изучался экспериментально, так что здесь возможно подробное сравнение теории и эксперимента. [11]

Спектры поглощения [ Nien2bipy ] 2 ( - - - - - - - - и [ Ni ( bi. [12]

В спектрах [ Nienaphen ] 2 и lNi ( phen) 3 ] 2 ( рис. 5 - 58) при 77 К [25] колебательная структура выражена слабо, что препятствует подробному сравнению спектров. [13]

В работе Г. М. Бам-Зеликовича, А. И. Бунимовича и М. П. Михайловой ( 1949), помимо доказательства эквивалентности задачи об обтекании тонкого тела с большой сверхзвуковой скоростью и задачи о нестационарном движении газа в пространстве, число измерений которого на единицу меньше, и обоснования соответствующего закона подобия, было произведено подробное сравнение результатов приближенной теории с точными формулами для клина и с результатами численного решения задачи об обтекании круглого конуса. [14]

Зависимость произведения ширины линии излучения ПЛ на плотность фотонов от плотности фотонов. сплошная линия - результаты кинетической теории. штрихпунктир - согласно лниейиой теории. пунктир - переходная область. [15]

Страницы: 1 2 3