Тормозное излучение

Cтраница 2

Тормозное излучение возникает при торможении электронов антикатодом рентгеновской трубки; оно разлагается в сплошной спектр, имеющий резкую границу со стороны малых длин волн. Положение этой границы определяется энергией падающих на вещество электронов ( чем больше эта энергия, тем в большей мере коротковолновая граница спектра смещается в сторону более коротких волн) и не зависит от природы вещества. Они обладают линейчатым спектром, аналогичным оптич. Однако между теми и другими спектрами имеется принципиальная разница: структура характеристич. Зависимость от вещества проявляется только в том, что с увеличением порядкового номера элемента в системе Менделеева весь его характеристич. [16]

Тормозное излучение, тяжелой заряженной частицы, в традиционном смысле данного термина, по сравнению с излучением электрона характеризуется в ( m / me) 2 раз меньшей интенсивностью. Такая система, имеющая внутреннюю структуру, в процессе столкновения с другими частицами деформируется, поляризуется и становится источником излучения. Поляризационное излучение испускается также после деформации электронных оболочек атома-мишени. Поляризационное излучение при ион-атомных столкновениях сравнимо с таковым, вызванным электроном той же скорости. Результаты, приведенные в [6], позволяют оценить микроскопические сечения генерации атомного поляризационного излучения. Факт существования вышеуказанного специфического вида излучения неоспорим, но в физике взаимодействия сильноточных импульсных пучков заряженных частиц с веществом не представляет значительного интереса. Это объясняется двумя причинами: первая - пренебрежимо малая эффективность преобразования энергии пучка в энергию поляризационного излучения по сравнению с остальными каналами трансформации энергии, вторая - короткие, не более сотен наносекунд, длительности импульсов тока пучков. [17]

Тормозное излучение имеет непрерывный спектр фотонов. Теоретические расчеты показывают, что число испускаемых фотонов убывает непрерывно по мере увеличения их энергии и становится равным нулю, когда энергия фотона равна энергии бета-излучения. [18]

Тормозное излучение - электромагнитное излучение, связанное с торможением заряженных частиц. Этот термин применяется также к излучению, вызываемому ускорением заряженных частиц. [19]

Тормозное излучение - это электромагнитное излучение ( с образованием фотонов), испускаемое при торможении заряженной частицы, которая движется в электростатическом поле ядра. Так как при тормозном излучении уменьшается кинетическая энергия Р - частицы, то скорость ее падает. [20]

Тормозное излучение, генерируемое бетатроном, носит импульсный характер: при частоте следования 50 гц длительность импульса излучения лежит в пределах 0 5 3 мксек. Максимальное значение мощности дозы излучения бетатронной установки на 30 Мэв конструкции ТПИ, используемой в системах дефектоскопов, составляет 150 - 200 р / мин на расстоянии 1 м от мишени. Возможность получения в течение коротких промежутков времени значительных доз излучения, малый телесный угол распространения излучения, наличие высокоэнергетических квантов в спектре излучения и возможность регулирования их энергии позволяют значительно расширить возможности сцинтилляцион-ной дефектоскопии. [21]

Тормозное излучение гиперона, состоящее из специфических квантов его поля ( / ( -, тс-частицы), в электромагнитном поле было бы строгим доказательством природы собственного поля гиперонов и / С-мезонов. [22]

Тормозное излучение плазмы наблюдается при мгновенном изменении скорости заряженных частиц. Это приводит к возникновению электромагнитного излучения, энергия которого заимствуется из кинетической энергии частиц. Другими словами, электрон может при столкновении с атомом потерять часть своей энергии, которая излучается в виде фотона. [23]

Тормозное излучение электронов пучка, попавших в мишень, рождает пары; образовавшиеся электроны и позитроны захватываются в режим ускорения и движутся по орбитам в противоположных направлениях. [24]

Термин тормозное излучение означает электромагнитное излучение, испускаемое при торможении электронов в твердом теле. [25]

Обсудим тормозное излучение с позиций классической теории. [26]

Типичная кривая поглощения моноэнергетических электронов. [27]

Однако тормозное излучение имеет преобладающее значение только при очень высоких энергиях, порядка 1000 Мэв, а упругие соударения играют совсем малую роль. Таким образом, практически нужно принимать во внимание только неупругие соударения ( взаимодействие) с электронами поглотителя. [28]

Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока /, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. [29]

Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока j, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. [30]

Страницы: 1 2 3 4