Тормозное излучение

Cтраница 3

Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока I, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. [31]

Сочетание тормозного излучения с рождением пар и создает возможность возникновения ливней за счет космических лучей. Происходящее быстрое, увеличение числа частиц сопровождается соответствующим уменьшением их энергий. Изучение иногда возникающих в атмосфере очень больших ливней показало, что энергия их родоначальников может доходить до огромных значений порядка 1020 эв. [32]

Сочетание тормозного излучения с рождением пар и создает возможность возникновения ливней за счет космических лучей. Происходящее быстрое увеличение числа частиц сопровождается соответствующим уменьшением их энергий. Изучение иногда возникающих в атмосфере очень больших ливней показало, что энергия их родоначальников может доходить до огромных значений порядка 10 - эн. [33]

Примером тормозного излучения является сплошной спектр рентгеновых лучей. [34]

Кроме тормозного излучения, имеющего непрерывный спектр, возникает другое излучение, именуемое характеристическим или фотонным, которое возникает в результате изменения энергетического состояния атомов и имеет дискретный ( прерывистый) характер. При выбивании электрона с внутренней оболочки атома под действием тормозного излучения последний приходит в возбужденное состояние. Освобожденное в оболочке место тотчас заполняется другим электроном с более удаленных оболочек. [35]

Примером тормозного излучения является сплошной спектр рентгеновых лучей. [36]

Подавление тормозного излучения в этом канале имеет особенно наглядный смысл, так как направление движения заряда каждого знака вообще не меняется. [37]

Потеря энергии быстрыми электронами на ионизацию ( 1 и тормозное излучение ( 2. [38]

Фотоны тормозного излучения распространяются преимущественно в ту же сторону, в которую движутся быстрые частицы, породившие их. При столкновении с ядром атома электрон космических лучей в среднем около 70 % своей энергии отдает на испускание тормозного уфотона. [39]

Гамма-лучи тормозного излучения, распространяясь в атмосфере, поглощаются вследствие обычного фотоэффекта, комптонов-ского рассеяния и образования электронио-позитронных пар. Какая форма поглощения преобладает, это зависит от энергии фотона. Ординаты сплошной кривой равны сумме ординат трех пунктирных кривых, показывающих отдельно поглощение, вызываемое фотоэффектом, эффектом Комптона и образованием пар. [40]

Выход тормозного излучения зависит от толщины мишени. [41]

Сечение образования фотонейтронов на ядрах атома РЬ. [42]

Кванты тормозного излучения с энергией выше пороговой будут образовывать фотонейтроны. Для расчета выхода фотонейтронов необходимо знать сечения образования нейтронов и спектры у-излучения по всей толщине мишени. [43]

Выход тормозного излучения зависит от энергии и числа ускоренных электронов, падающих на мишень, от атомного номера и толщины материала мишени. [44]

Спектр тормозного излучения сплошной, максимальная энергия квантов в спектре равна максимальной энергии ускоренных электронов. Форма спектра практически не зависит от угла и начальной энергии электрона. [45]

Страницы: 1 2 3 4