Винтовой вихрь

Cтраница 1

Винтовые вихри могут возникать либо за счет неустойчивости осесим-метричного потока к спиральным модам, либо вследствие деформации прямолинейной нити путем искусственного искажения граничных условий. [1]

К определению функции F ( r в. Сечение трубы и ядра вихря горизонтальной плоскостью ( а и плоскостью, перпендикулярной оси вихря ( б. [2]

Для произвольного винтового вихря модель (3.73) - приближенная. В приближении тонких вихревых нитей компонента сог незначительно меняется по сечению ядра и ее можно считать приблизительно постоянной, тогда правая часть (3.74) также мала. [3]

Визуализация течения в вертикальной плоскости в режиме с двойной спиралью. Re 4 - 104, 5 3, d (, 65 мм, Р 50. [4]

Теоретическая модель допускает любое количество винтовых вихрей в многовихревой структуре. Однако на практике наблюдение структур, состоящих из более чем двух вихрей, затруднено из-за неустойчивости при взаимодействии, в результате которой происходит их разрушение и слияние. [5]

Как отмечено в предыдущем разделе при анализе частоты вращения винтовых вихрей, возможны ситуации, когда вращение вихря компенсируется средним движением среды в канале. [6]

Таким образом, либо вследствие самой индукции, либо по другим причинам, винтовые вихри существенным образом определяют структуру основного и вторичных течений. [7]

Далее будут рассмотрены возможные механизмы потери вих рем осевого положения, вопрос о движении винтового вихря в цилиндриче ской трубе и влияние трехмерности ( величины шага винтовых вихревых линий) на характер развития пеустойчивостей течения в трубе. [8]

Один важный случай задачи на определение скорости по вихрю рассматривается в статье Н.С. Васильева Движение жидкости, направляемое винтовым вихрем ( Журнал науково-дослщчих катедр. [9]

Поскольку установлена точная взаимосвязь величин СКо и CMS, выражения (5.36), (5.37), (5.42), (5.43) или (5.44) в соответствии с (5.25) могут быть использованы для определения самоиндуцировапной скорости винтового вихря с равномерным распределением завихренности в ядре. [10]

Зависимость и от т при фиксированных значениях Р 0 и радиуса ядра ( с равномерным распределением завихренности) s / R 0 05 и при различных значениях a / R приведена на рис. 6.31. Анализ формулы (6.68) и графика позволяет сделать важное заключение о возможности существования стационарных ( неподвижных) винтообразных вихревых структур, когда самоиндуцированная скорость движения винтового вихря, вызванная его кривизной и кручением, полностью гасится скоростью, наведенной стенкой и скоростью на оси. Из уравнения (6.68) следует, что для любого вихря можно подобрать значение РО, такое, что вихрь будет неподвижен. [11]

Результаты проверки наличия обобщенной винтовой симметрии для упомянутых выше режимов представлены на рис. 7.20. Они показывают, что для данных Briiker, Althaus [1992] и С. И. Шторка [ 1994J обобщенное условие винтовой симметрии выполняется с высокой степенью точности. Следовательно, можно утверждать, что в описанных режимах возникает комбинированный винтовой вихрь. [12]

Следует, однако, заметить, что при Re 10 теоретический расчет, основанный на последовательном уточнении формулы Стокса, неприменим, так как в этом случае течение в кормовой части сферы не является установившимся. В действительности тороидальный вихрь отрывается от сферы и превращается в нестационарный винтовой вихрь. В этом случае сопротивление уже зависит от времени. [13]

В общем случае правая часть (3.74) не равна нулю. Точно уравнение Гельмгольца выполняется только в некоторых частных случаях, например для рассмотренного осесимметричного винтового вихря, когда иг О и со не зависит от времени. [14]

В предыдущем пункте в приближении LIE продемонстрировано влияние аксиального течения в ядре вихря на динамику вихревых солитонов. В данном разделе приведем уже без выводов некоторые важные результаты FM, касающиеся влияния аксиальной скорости на винтовые вихри и их устойчивость, а также обсудим нелокальные эффекты. [15]

Страницы: 1 2