Винтовой вихрь

Cтраница 2

По всей высоте канала статора происходит трансформация давления в скоростной напор. При этом весь поток к концу канала статора вследствие поворота лопаток ротора начинает вращаться вокруг оси турбины. Статор вырабатывает в потоке к моменту его истечения винтовой вихрь, осью которого является ось турбины, а напряжение вихря потока зависит от скорости циркуляции его вокруг этой оси. [16]

Из анализа перечисленных режимов следуют два важных факта. Во-первых, число Re и параметр крутки S не характеризуют однозначно структуру течения. Последний факт принят как основное допущение в теоретических моделях винтовых вихрей, изложенных в пп. [17]

Границы длинноволновой неустойчивости вихря Ргшкипа с безразмерной аксиальной скоростью W / V - 0 4 ( а и 0 4 ( 6. I ( ифры у кривых означают отношение s / rt. [18]

Выше некоторого значения W / V скорость роста длинноволновой моды уменьшается как для право -, так и левовинтовых вихрей. При условии, что шаг винта не слишком мал, существуют полосы значений W / V, где длинноволновая мода запрещена. Границы окон устойчивости зависят от шага, радиуса ядра и кручения винтового вихря, как это показано на рис. 5.24. Здесь, кручение т / / ( / я2), 2л / - шаг винта, а - радиус винта, s - радиус ядра вихря. Основное различие между двумя моделями состоит в том, что в модели усечения подавление длинноволновой моды достигается за счет эффекта первого порядка по кривизне, а в локальной модели - только при учете эффектов второго порядка. [19]

Таким образом, гипотеза о возможности в закрученных течениях реализации режимов с композицией двух вихрей позволила описать сложные распределения скоростей, измеренные в эксперименте. В данном примере концентрация завихренности в ядре реального вихря обусловлена интенсивным левовинтовым вихрем, а вне ядра завихренность вносится более слабым правовинтовым вихрем. Далее принцип композиции будет применен для объяснения структуры более сложных винтовых вихрей. [20]

Страницы: 1 2