Cтраница 3
Квазичеренковское излучение в кристаллах и резонансное микроволновое переходное излучение в слоистой среде могут быть также использованы для мониторирования и диагностики пучка быстрых заряженных частиц благодаря большим углам испускания этих излучений относительно траекторий частиц. [31]
Более того, полная энергия переходного излучения (1.71), испускаемого вперед, растет пропорционально энергии частицы. [32]
Гурзадяном [72.27, 73.27, 75.23] рассмотрена возможность образования оптического переходного излучения в астрофизических условиях, в частности, в пекулярных туманностях. [33]
Черепкова - Вавилова излучении и переходном излучении, - лампе бегущей, волны ( ЛЕВ), лампе обратной волны ( ЛОВ), твистроне, оротроне ] группировка пучка электронов, модулированного В Ч - пол ем, происходит на все больших пространственных масштабах. [34]
В настоящем разделе мы будем рассматривать переходное излучение, испущенное быстрой заряженной частицей при перпендикулярном пролете через стопку регулярно расположенных в вакууме и параллельных друг другу одинаковых пластин. [35]
На языке теории излучения имеет место спонтанное переходное излучение, которое после группирования пучка становится индуцированным. [36]
Монография посвящена теоретическим и экспериментальным исследованиям переходного излучения, возникающего при прохождении быстрых заряженных частиц через среды, имеющие границы раздела. Особое внимание уделено рентгеновскому переходному излучению ( РПИ), образуемому как на одной границе раздела, так и в пластине или в стопке пластин. Изложены основы общей теории переходного излучения, приведены результаты экспериментальных исследований свойств РПИ и сравнение их с теорией. Описаны РПИ-детекторы частиц высоких энергий, используемые на современных ускорителях и в физике космических лучей. [37]
О, описывает влияние многократного рассеяния на переходное излучение. Имея в виду одновременно (16.43) и (16.48), можно считать, что этот член в известном смысле описывает интерференцию между переходным и тормозным излучениями. [38]
То обстоятельство, что излучение Вавилова-Черепкова и переходное излучение описываются одной и той же формулой (1.37) ( в более общем случае - (1.35)), не является случайным. Дело в том, что оба эти излучения имеют место при равномерном и прямолинейном движении заряженной частицы ( или, другими словами, в пределе бесконечной массы покоя частицы), и поэтому оба они представляют собой излучение коллектива электронов среды, получающих импульсы отдачи при взаимодействии с пролетающим внешним зарядом. В этом смысле эти: два типа излучения нельзя считать принципиально различными, и их разделение носит несколько условный характер. [39]
Метод геометрической оптики для решения задач теории переходного излучения впервые был использован Тер-Микаеляном [60.2] и им же была получена формула ( см. [69.1], с. [40]
На рис. 5.5 показана схема, позволяющая получить переходное излучение. Электроны, вылетающие из пушки, попадают на алюминиевую мишень, их фокусирует магнитная линза, фокальное пятно имеет диаметр несколько миллиметров, ток пушки 25 ма. Излучение, ( возникшее вблизи мишени, отражается от вогнутого зеркала ( 5) и после прохождения монохрома-тора ( 4, 3, 6) регистрируется с помощью ФЭУ. [41]
В работе [425] проведены экспериментальное обнаружение зоны формирования переходного излучения звука скоплением дислокаций и определение ее размеров, что позволяет проверить применимость соотношения ( 8 11) и сформулировать требования к экспериментальной ситуации, позволяющей отделить звуковые импульсы от отдельных дислокаций. Отобраны две такие экспериментальные ситуации - подход упругого двойника к поверхности из глубины кристалла под действием внешней нагрузки и выход упругого двойника на поверхность под действием сил поверхностного натяжения. [42]
Как было показано в предыдущих разделах, в переходном излучении могут присутствовать кванты с частотами, большими, чем оптические. Кроме того, аппарат квантовой теории позволяет рассчитать также и другие эффекты, возникающие при переходе частиц или фотонов из одной среды в другую и не имеющие классических аналогов. В качестве такого примера в настоящем разделе рассчитана вероятность конверсии фотона в электронно-позитронную пару при падении фотона на границу среды или при выходе из нее. В работах [77.2,80.2,81.2] с помощью аналогичного аппарата исследовано переходное рождение пионных пар при столкновении быстрых нуклонов с ядерной материей и вынужденное переходное излучение и поглощение. [43]
В заключение отметим, что, строго говоря, переходное излучение надо было бы сравнивать не с обычными формулами для тормозного излучения, рассчитанными в предположении бесконечной однородной среды и учитывающими многократное рассеяние, а с формулами, в которых учтено также влияние границы раздела сред на тормозное излучение. [44]
Таким образом, мы приходим к выводу, что переходное излучение назад имеет место в основном в области оптических и более низких частот, в то время как вперед испускается также и РПИ. [45]