Cтраница 4
В одной из первых работ [58.4], где рассмотрено переходное излучение при наклонном падении частицы, допущена некорректность. [46]
Сравнивая (16.57) и (16.58), замечаем, что интенсивность переходного излучения в рассматриваемом случае пропорциональна а2, в то время как интерференционный член пропорционален а. Поэтому при достаточно малой толщине а последний член может стать главным. [47]
Помимо упомянутой статьи Франка [65.1] обзор экспериментальных результатов по оптическому переходному излучению содержится также в книгах [69.1, 72.2] и в докладе Юаня [ 73.2, с. В этом докладе приведен перечень теоретических положений, подтвержденных экспериментально. В частности, в этот перечень входит и логарифмическая зависимость полной интенсивности оптического переходного излучения от энергии частицы. [48]
Подученные результаты свидетельствуют, что амплитуда АЭ, обусловленной переходным излучением звука, определяется средними скоростями дислокаций на отрезке пути вблизи поверхности размером порядка зоны формирования сигнала. [49]
Модификацией такого излучения можно также считать предсказанное В.Л. Гинзбургом и И.М. Франком переходное излучение, возникающее при движении электрических частиц с постоянной скоростью и с / п в среде, где изменяется показатель преломления и поэтому не происходит полного гашения возникающих электромагнитных волн. [50]
Когда поглощение отсутствует и толщина пластины намного больше зоны формирования переходного излучения гвещ, величина (16.43) после усреднения по небольшому интервалу частот совпадает с удвоенной величиной краевого эффекта, полученной в [60.11] в случае полубесконечной непоглощающей, среды, что вполне естественно. [51]
МСЭ и ЛСЭ, в которых используется вынужденное излучение Смита-Парселла и переходное излучение частицы в пространственно-периодических средах. [52]
В случае нерегулярной стопки пластин имеет место сглаживание частотно-углового распределения интенсивности переходного излучения. Если отношения средних квадратичных отклонений толщин пластин и расстояний между пластинами к соответствующим квадратам зон формирования намного меньше N - l ( см. (6.17)), то частотно-угловое распределение интенсивности излучения мало отличается от соответствующего распределения для регулярной стопки. Если же среднее квадратичное отклонение расстояний между пластинами ( и толщин пластин) намного больше квадратов соответствующих зон формирования, то происходит независимое сложение интенсивностей от N пластин ( и соответственно 2N границ) с учетом, естественно, поглощения излучения в среде. [53]
Оказалось, что в основном экспериментальные результаты превосходно согласуются с теорией переходного излучения. Однако при скользящем падении наблюдается значительное увеличение ( до одного-двух порядков) интенсивности излучения. Эта анома-лия особенно подробно исследовалась группой ереванских физиков. Было установлено, что аномальная часть излучения является неполяризованной и обусловлена шероховатостью поверхности. [54]