Разгонный вихрь

Cтраница 2

Скорость потока, обтекающего острую заднюю кромку крыла, должна иметь очень большую величину ( рис. 153а), поэтому в самом начале движения самолета тут возникает вихрь большой мощности, так называемый разгонный вихрь А, который увлекается потоком. [16]

В работах Никольского [1957] и Pullin [1978] показано, что эта система имеет автомодельное решение, если g ( t) atm. Образующийся при этом разгонный вихрь оказывается геометрически подобен самому себе в различные моменты времени. [17]

Типичная картина формирования на острой кромке вихревой спиралевидной структуры для автомодельного течения с показателем т 1 представлена на рис. 6.13. Здесь точки означают центры вихревых частиц. Как видно, разгонный вихрь представляет собой гладкую спиралевидную структуру. [18]

Хорошо видно, что амплитуда развивающегося возмущения завихренности но мере удаления от кромки пластины быстро нарастает. Это приводит к образованию на спирали разгонного вихря мелких вихревых структур. Фотография теневой картины отрывного обтекания профиля, движущегося с постоянным ускорением, из упоминаемой работы приведена па рис. 6.15. Возмущения в опытах вызваны, по-видимому, вибрацией профиля, связанной, в свою очередь, с несовершенством механизма привода. [19]

Более сложным объектом для изучения развития неустойчивости является сдвиговое течение, возникающее при обтекании кромки пластины потоком, не параллельным пластине, или при обтекании клина. Характерная особенность такого течения - нестационарность: на кромке образуется растущий разгонный вихрь. [20]

Разгонный вихрь, едва образовавшись, отрывается от крыла и уносится потоком, на его месте появляется новый разгонный вихрь, а вместе с ним и новый присоединенный вихрь. Таким образом, окружное движение вокруг крыла постоянно сохраняется за счет отрыва разгонных вихрей. [21]

В частности, изучалось влияние вибрации кромки и самой пластины, различных внешних полей ( в том числе акустического), наличия фоновых возмущений. Показано, что эти возмущения преобразуются в вихревые, которые и вызывают затем развитие неустойчивости в разгонном вихре. [22]

В 6 - й главе дано представление о вихревых методах расчета течений. Изложены механизмы взаимодействия вихрей. Продемонстрированы возможности вихревых методов при моделировании нелинейной стадии развития неустойчивости в сдвиговых течениях - в классическом слое сдвига, в разгонном вихре и в следе за пластиной. Предложена модель возникновения прецессии вихря в цилиндрической трубе. [23]

В отличие от слоя сдвига спаривание вихрей не происходит. Его можно было бы наблюдать при Г т, когда длина волны возмущения мала по сравнению с радиусом кривизны внешнего витка спирали разгонного вихря. [24]

Система вихрей для крыла конечного размаха. [25]

В сущности подъемная сила возникает из-за того, что давление на верхней поверхности крыла в среднем меньше, чем давление на его нижней поверхности. На крыле конечного размаха эта разница в давлениях должна исчезать у концов крыла, так что сверху и снизу имеют место поперечные градиенты давления противоположных знаков. Результатом является тенденция к возникновению на обеих поверхностях поперечных течений таких, что жидкость с нижней стороны крыла перетекает у его концов ( торцов) на верхнюю сторону. Фактически поперечное течение создает пелену свободных вихрей вдоль всего размаха крыла, но этот эффект наиболее резко выражен у концов крыла. Простой моделью крыла конечного размаха является вихревая система, в которой концевые свободные вихри соединяются с присоединенным вихрем крыла и с разгонным вихрем далеко вниз по потоку, образуя контур постоянной циркуляции. [26]

Страницы: 1 2