Полубесконечная среда

Cтраница 2

При монотонном непрерывном нагружении на границе полубесконечной среды и d2oYds2 0 в теле не возникает ударных волн; при d2a / de2 О ударные волны появляются ( X. [16]

Несколько таких расчетов проведены Рытовым [16] для полубесконечной среды, цилиндра и для сферы и тел внутри волноводов. [17]

Функции у. ( г. при некоторых значениях Л. [18]

Рассмотрим опять задачу об отражении излучения от полубесконечной среды с изотропным рассеянием. [19]

По форме полученное равенство является уравнением для полубесконечной среды с источниками, представленными суперпозицией источников в задаче об отражении. [20]

Когда рассматривается поле излучения в глубоких слоях полубесконечной среды, влияние границы должно быть несущественно. [21]

Если оптическая толщина в центре линии бесконечна ( полубесконечная среда), то в уравнении (4.16) нужно положить т0 - оо. [22]

Кривые на этом рисунке представляют собой процесс охлаждения полубесконечной среды, на границе которой при т О задан единичный скачок температуры. [23]

Эта формула отличается от соответствующей формулы (1.44) для полубесконечной среды наличием толщины пластины а ( вместо / йог. [24]

Но имеются и другие соотношения, невозможные для полубесконечной среды. Это прежде всего уравнения, содержащие производные по оптической толщине TQ. [25]

Неймана [28] и А. Е. Слухоцкого [39] показано, что для полубесконечной среды и ц, var активная мощность примерно в 1 37 раза больше, чем при i const, а реактивная примерно остается той же самой. [26]

Этой формулой дается решение задачи о диффузном отражении от полубесконечной среды, в которой наряду с гибелью квантов при рассеяниях играет роль также и поглощение в непрерывном спектре. [27]

Продольная плоская гармоническая волна смещения. [28]

Пусть источник деформации смещает гармонически с амплитудой U oz частицы полубесконечной среды в направлении оси 2 ( или Xz) с частотой шо. [29]

Одним из приближений является допущение о том, что на полубесконечную среду нормально падает плоская, монохроматическая электромагнитная волна. Причем, поскольку время, за которое фронт плавления проходит расстояние порядка длины волны, намного больше периода колебаний, используются известные решения для электромагнитного поля в слоистой среде, когда толщина слоя новой фазы в каждый данный момент времени считается постоянной. Нами совместно с Ф. Л. Саяховым и А. С. Хаби-булиным рассматривался случай, когда электродинамические параметры не зависят от температуры и давления, что позволило отдельно решить уравнения электродинамики, гидродинамики и термодинамики. [30]

Страницы: 1 2 3 4