Одиночный вихрь
Cтраница 1
Одиночные вихри остаются неподвижными, если нет переносного движения. Интересными вихреобразованиями являются вихревые кольца, представляющие собой вихревые шнуры, замкнутые сами на себя. Эти кольца двигаются по тому направлению, по которому отбрасывается жидкость внутри кольца. Чем тоньше кольцо, тем быстрее при той же циркуляции оно движется. [1]
Одиночный вихрь ( а, V) движется в безвихревом ( за исключением его самого) потоке совершенно так же, как обыкновенная частица в стациойарном потоке, который уже не будет безвихревым. [2]
Движение одиночного вихря в пря-иоуголънике определяется эллиптическими функциями. [3]
Как и в случае одиночного вихря (3.67), в представленном здесь решении (3.68) ротор вектора скорости сохраняется на прямых, параллельных оси симметрии. [4]
Следует заметить, что фактически не существует одиночного вихря, одиночного источника или стока, а всегда существует пара вихрей и пара источник-сток, одна из составляющих которых может быть расположена в бессконечности или центр пары может быть в бесконечности. [5]
Примером чисто циркуляционного течения является рассмотренное в главе II круговое течение, поле скоростей которого вызвано одиночным вихрем. [6]
Периодически, при взаимодействии сдвигового слоя со стенкой в зоне присоединения от отрывной зоны в зону релаксации уносятся потоком одиночные вихри. В отличие от двухмерных течений, оторвавшиеся вихри достаточно быстро затухают. В момент отрыва вихря от рециркуляционной зоны часть газа возвращается в отрывную зону и поджимает ее ближе к уступу. [7]
В вязкой же жидкости имеет место явление, называемое диффузией вихрей и состоящее в распространении с течением времени зоны влияния одиночного вихря при одновременном уменьшении вектора угловой скорости и в пределе - в полном затухании завихренности. [8]
Вторая формула показывает, что сила лобового сопротивления Хь пропорциональна плотности, скорости на бесконечности и циркуляции скорости по контуру, охватывающему одиночный вихрь цепочки. [9]
Для лабораторного моделирования ламинарного режима течений особый интерес представляют способы создания при помощи источников внешнего магнитного поля отдельных элементарных вихревых структур ( одиночного вихря, пары вихрей), из которых может быть промоделирована вихревая структура реального течения в целом. [10]
Величина 6Ф ( я / рв - 2Т) In ( R / a) при Т Т9 я / ра / 2 становится отрицательной, так что при ТТ9 одиночный вихрь энергетически выгоден. Соотношение между критической температурой Т9 и ps в точке перехода можно проверить экспериментально. [11]
Напомним, что при низких температурах в системе могут рождаться лишь вихревые молекулы, состоящие из зарядов противоположных знаков. Условие появления одиночных вихрей было найдено Костерлицем и Таулесом ( гл. Остается однако, вопрос о применимости подхода, основанного на представлении о почти не взаимодействующих вихревых молекулах, при температурах порядка Те. В настоящем параграфе методом ренормгруппы будет показано, что вплоть до точки перехода среднее расстояние между молекулами заданного размера R гораздо больше этого размера. [12]
 |
Обобщение профилей донного давления для различных диаметров выходного отверстия. ге 430 мм. Re 2 8 - К 1, S 3. / - формула. [13] |
Рисунок 7.14 подтверждает это предполс жение. Действительно, как для одиночных вихрей, так и для течений с компс зицией двух вихрей профили давления на дне камеры и в потоке идентичны. В связи с вышесказанным исследования по режимам течения с компоы цией двух вихрей завершим описанием результатов измерения донного дан ления, а именно обобщения их для различных диаметров выходного отвег. Подходящим оказался подход, применяемый дл струйных течений. [14]
Страницы: 1 2