Одиночный вихрь

Cтраница 2

При увеличении магнитного поля расстояние между вихрями d уменьшается, при ЯСл2 - - - 0 вихри перекрываются и сверхпроводник переходит в нормальное состояние. Значение H Hcui соответствует появлению в объеме образца одиночного вихря. [16]

Циклонические ринги Гольфстрима в ноябре 1971 г., по. [17]

Аналогично рингам Гольфстрима выглядят и ринги Куросио с тем различием, что к северу от Куросио они не являются одиночными вихрями в спокойном океане, а служат элементами сложного вихревого поля, образующегося из ветвей и меандров Куросио, Ойясио и Северо-Тихооке - анского течения. Фактических данных о рингах ЦАТ и других течений еще очень мало. [18]

Рассмотрим теперь другой крайний случай обтекания кры - ла - чисто циркуляционное обтекание. Примером чисто циркуляционного течения является рассмотренное в гл. II круговое течение, поле скоростей которого вызвано одиночным вихрем. [19]

Рассмотрим теперь другой крайний случай обтекания крыла - чисто циркуляционное обтекание. Примером чисто циркуляционного течения является рассмотренное в гл. II круговое течение, поле скоростей которого вызвано одиночным вихрем. В случае чисто циркуляционного течения отсутствуют передняя и задняя критические точки, и линии тока представляют собой замкнутые кривые, огибающие профиль. Такое течение независимо от значения циркуляции требует наличия бесконечной скорости в точке, лежащей на задней кромке профиля и, следовательно, так же как бесциркуляционное течение, не может быть реализовано без отрыва потока. [20]

Вихри в идеальной несжимаемой жидкости, как известно из § 8 гл. Иначе обстоит дело в вязкой жидкости. Здесь имеет место явление, называемое диффузией вихрей и состоящее в распространении с течением времени зоны влияния одиночного вихря при одновременном уменьшении величины вектора угловой скорости и в пределе - в полном затухании завихренности. [21]

Колебания плохо обтекаемых стержней в потоке газа. Характерным для этих колебаний является возникновение в следу вихревой дорожки Кармана. При отделении от тела одиночного вихря циркуляция изменяется на величину, равную интенсивности вихря. [22]

Движение одиночного вихря в пря-иоуголънике определяется эллиптическими функциями. При наложении на это движение потенциального потока, который в первом листе либо вовсе не имеет особенных точек, либо, по крайней мере, не имеет их на конечном расстоянии, не получается никаких новых усложнении принципиального характера. Таким путем может быть разобрано большое число интересных движений. На рис. 42 изображены в качестве примера поле тока и траектории одиночного вихря в плоскости, которая разрезана вдоль полупрямой, уходящей на бесконечность. На рис. 42а на поток, вызванный самим вихрем, не наложено никакого другого движения в разрезанной плоскости. На рис. 42Ь и 42с на этот же поток наложено потенциальное движение, линия тока которого образуют систему конфокальных парабол, имеющих осью нашу полупрямую, а эквипотенциальные линии суть ортогональные к ним параболы. На рис. 42Ь направление параболического потока одинаково с направлением собственного движения вихря, а на рис. 42с противоположно последнему. [23]

Страницы: 1 2