Отдельный вихрь

Cтраница 1

Движение отдельных вихрей в плоском потоке может быть исследовано сравнительно легко по той причине, что при этом допустимо заменять вихри малого поперечного сечения изолированными вихревыми точками; такая замена не вносит заметного изменения в движение жидкости во всей области, за исключением ближайших окрестностей вихревых точек. [1]

Энергия отдельного вихря оказывается логарифмически большой. Пусть теперь имеется п вихрей Q ( xt) вблизи начала координат. [2]

Распределение скорости в отдельном вихре вихревой дорожки Кармана, измеренное Тимме [32], хорошо согласуется с уравнением Хукера [33] ( фиг. [3]

Значение Reb соответствующее началу образования отдельных вихрей, можно получить из совместного решения уравнения Стокса для ламинарного движения и уравнения для турбулентного потока. [4]

Возникновение вихрей из волн на поверхности раздела.| Обтекание острого ребра.| Возникновение вихря при обтекании острого ребра. [5]

В конце концов она распадается на отдельные вихри. Наряду с только что рассмотренным видом поверхностей раздела существует еще другой вид, при возникновении которого одновременно образуется вихрь. Пусть поток жидкости встречает на своем пути острое ребро. В первый момент возникает обтекание ребра ( рис. 42), причем скорость на ребре очень велика, теоретически для идеальной жидкости она даже равна бесконечности. Однако, как показывают наблюдения, при таком обтекании очень быстро возникает вихрь ( рис. 43), и скорость обтекания значительно уменьшается. Для объяснения такого явления можно ввести принцип, согласно которому жидкость стремится избегать бесконечно больших скоростей и вместо этого образует поверхности раздела. В дальнейшем мы увидим, что за этим принципом скрывается трение жидкости, которое, как бы оно ни было мало, всегда проявляет себя вблизи твердых стенок. Наличие вихря позади острого ребра вызывает здесь круговое движение, вследствие которого жидкость притекает к ребру также со стороны, противоположной направлению основного потока. [6]

Следовательно, мы принимаем, что отдельные вихри могут, сохраняя свою индивидуальность, переместиться на расстояние /, а затем они вносят свой вклад в свойства среды в новом положении, где в конце концов и поглощаются. Эта эвристическая теория турбулентности в точности аналогична теории микроскопического переноса импульса частицами при наличии макроскопического градиента скорости. В кинетической теории коэффициент сдвиговой вязкости по порядку величины равен it, PVtHdt где v ( h - средняя тепловая скорость, ad - средняя длина свободного пробега частиц. Однако, даже если мы хотим принять понятие турбулентной вязкости, ситуация остается довольно сложной, так как / и 1 - не просто свойства жидкости, а свойства течения. Это означает, что / и vt могут меняться от одной точки к другой, а потому коэффициент / А, зависит от положения в потоке. На самом деле, хотя турбулентность состоит из флуктуирующих движений, охватывающих широкий спектр размеров, часто утверждалось, что большие вихри эффективнее переносят импульс, чем малые. Поэтому / берут обычно пропорциональным размеру больших вихрей. Кроме того, поскольку в конвективно неустойчивой области турбулентные движения, вообще говоря, анизотропны, высказывалось предположение, что коэффициент турбулентной вязкости может быть не скаляром, а тензором [ ср. Изучением анизотропной вязкости в применении к внутренним слоям звезд много занимались Лебединский и Васютыньски. [7]

Значение ReKpj, соответствующее началу образования отдельных вихрей, можно получить из совместного решения уравнения Стокса для ламинарного движения и уравнения для турбулентного потока. [8]

Значит, после рекомбинации продолжается расширение отдельных вихрей, прежде чем произойдет образование галактик. Если расширение происходит подобно, то условие вмороженности - сохранения потока магнитного поля - приведет к дальнейшему уменьшению еще на два порядка - до 2 - Ю-18 гс. [9]

Завихрение при истечении жид. [10]

В результате этого поверхность раздела распадается на отдельные вихри. В действительности первоначальные небольшие возмущения искажают поверхность раздела обычно не в виде равномерно следующих друг за другом волн, а совершенно беспорядочно, и поэтому в конечной стадии распада образуется в большинстве случаев беспорядочная последовательность больших и малых вихрей. Образование вихрей при обтекании тел любой формы происходит потому, что возникают поверхности раздела. [11]

Обтекание цилиндра.| Обтекание шаровой растворимой частицы. [12]

В результате этого поверхность раздела распадается на отдельные вихри. [13]

В пределах переходного подслоя под влиянием выступов шероховатости зарождаются отдельные вихри, пронизывающие подслой и вовлекающиеся в турбулентное ядро. Эти вихри, по-видимому, являются основной причиной перемешивания в турбулентном потоке. От их интенсивности и Способности сохраняться зависит степень турбулизации потока. [14]

В пределах переходного подслоя под влиянием выступов шероховатости зарождаются отдельные вихри, пронизывающие этот подслой и вовлекающиеся в турбулентное ядро. Эти вихри, по-видимому, являются основной причиной перемешивания в турбулентном ядре. От их интенсивности и способности сохраняться зависит степень турбулизации потока. [15]

Страницы: 1 2 3 4