Отдельный вихрь

Cтраница 3

Квазилинейный подход - одна из наиболее плодотворных идеализации, так как его простая аналитическая форма позволяет выявить динамо-эффекты высших порядков, хотя это приближение и справедливо лишь при малых магнитных числах Рейнольдса отдельных вихрей. В рамках квазилинейного приближения векторный потенциал, генерируемый воздействием циклонической турбулентности на крупномасштабное поле В, в низшем порядке по L / пропорционален произведению спиральности а v rot v и поля В. [31]

В случае наличия нескольких прямолинейных вихрей скорость, вызванную ими в какой-нибудь точке жидкости, можно найти, пользуясь принципом независимости действия, согласно к-рому полная вызванная вихрями скорость равна геометрической сумме скоростей, вызванных отдельными вихрями. [32]

Оси вихрей, следовательно, теперь уже не должны представляться неограниченными, как это допускалось до сих пор, но любая нить вихрей, имеющая произвольщ ю Длину, должна быть разделена перпендикулярными к оси поперечными сечениями на ряд отдельных вихрей, имеющих ограниченный объем и определенный центр. [33]

Все движения частиц происходят в некотором определенном объеме, величина которого меняется с изменением скорости продуваемого газа. Отдельные вихри, выбрасываемые выше верхнего уровня этого объема, быстро теряют скорость и падают вниз. Только очень небольшая часть зерен уносится из аппарата с уходящим газом. [34]

Физический механизм генерации шума при М - 1 грубо можно представить следующим образом. Отдельные вихри или турбулентные неоднородности, переносящиеся потоком со сверхзвуковой скоростью, должны излучать волны Маха аналогично тому, как такие волны излучаются твердыми телами, движущимися со сверхзвуковыми скоростями. Эти случайные вихревые волны Маха создают шум, который должен обладать определенной направленностью, так что пространственное распределение такого шума должно об - ладать особенностями. Более подробное обсуждение этого вопроса и сравнение изложенной теории с экспериментом мы отложим до следующей главы. [35]

Форма концевых вихрей в следе несущего винта ( без учета деформаций, вызванных индукцией самих вихрей. [36]

При полете вертолета вперед вихревой след винта сворачивается, причем сворачивание происходит в два этапа. Сначала отдельные вихри, сходящие с концевой части лопасти, быстро сворачиваются в вихревые жгуты, которые тянутся за каждой лопастью и образуют систему переплетающихся, заходящих одна в другую спиралей. Затем эти спирали, взаимодействуя, сворачиваются в дальнем следе в два вихря, похожие на вихри за круглым крылом. [37]

Все движения частиц происходят в некотором определенном объеме, величина которого меняется с изменением скорости продуваемого газа. Отдельные вихри зерен выбрасываемые выше верхнего уровня этого объема, быстро теряют скорость и падают вниз. Только очен небольшая часть зерен уносится из аппарата с уходящим газом. [38]

Такая схема вызывала возражения, главное из которых заключалось в том, что поверхность разрыва, представляющая собой тонкий вихревой слой, неустойчива. Распадаясь на отдельные вихри, поверхность разрыва быстро заполняет зону / / вихревыми движениями. [39]

В результате интерференции между двумя цилиндрами вихри, сходящие с их поверхности, сложным образом взаимодействуют. Определить структуру отдельных вихрей и тем более их взаимодействие современными экспериментальными методами очень сложно. Из приведенных экспериментальных данных следует, что влияние акустических возмущений на рассматриваемые типы течений осуществляется через механизм перехода ламинарного режима течения в следе в турбулентный, который при воздействии акустического поля, по-видимому, отличается от механизма естественного перехода. В частности, на это указывают данные работы [ Sato H. [40]

В случае, когда имеется несколько вихрей, достаточно просуммировать соответствующие функции. Чтобы получить скорость перемещения какого-нибудь отдельного вихря, достаточно применить вышеприведенные формулы, исключая при этом член, соответствующий научаемому вихрю. [41]

Окончательное количественное исследование зависимости эффективного коэффициента турбулентной диффузии от локальных флуктуации спиральности было проведено с использованием метода Монте-Карло для решения задачи в сформулированной выше ла-гранжевой постановке. Выбрав ряд видов поля скоростей отдельных вихрей, Крейкнан [36] провел с помощью ЭВМ большое количество численных экспериментов. [42]

Газовый галактический диск вращается неоднородно, его угловая скорость Л сильно зависит от расстояния s от оси вращения. При скоростях 10 км / с отдельные вихри ( межзвездные облака) в диске перемещаются по вертикали на расстояния, сравнимые со шкалой высот. Следовательно, поднимающийся газ не может не расширяться. Силы Кориолиса вынуждают его вращаться медленнее окружающей среды. Опускающиеся облака вращаются быстрее из-за сжатия. Таким образом, межзвездная турбулентность циклонична, и в сочетании с неоднородным вращением эти движения газового диска действуют как динамо. [43]

Угол скоса следа зс arctg ( M / A) можно надежно рассчитать по импульсной теории. При вращении несущего винта положения лопастей относительно отдельных вихрей следа периодически изменяются, что вызывает сильные изменения поля индуктивных скоростей, в котором работают лопасти, а значит, и нагрузок лопастей. Таким образом, при полете вперед индуктивные скорости на самом деле распределены весьма неравномерно. Взаимодействие между лопастями и следом особенно сильное в тех частях диска, где вдоль радиуса лопасти скользит вихрь, сошедший с лопасти, идущей впереди. На определенных режимах полета, при которых след располагается близко к диску винта, вихри индуцируют очень большие нагрузки. [44]

Численные жсперименты показывают, что коэффициенты скалярной и векторной турбулентной диффузии х и п т по суще-ству равны до тех пор, пока спиральность не составит значитель-ную долю своего максимального значения. С другой стороны, если приписать отдельным вихрям максимальное из возможных значений спиральности, то эффективный коэффициент диффузии векторного поля начинает уменьшаться со временем по мере продолжения счета. При временах, малых по сравнению с TO, цт равен х, но если увеличить г2 до значения, близкого к г0, то коэффициент диффузии векторного поля ч т становится значительно меньше коэффициента я для скалярного поля. Отрицательность коэффициента диффузии означает неустойчивую концентрацию векторного поля. [45]

Страницы: 1 2 3 4