Анизотропная среда

Cтраница 2

Для анизотропной среды можно пользоваться следующим общим выражением для термодинамического потенциала единицы объема при единственном допущении, что изменения достаточно малы, чтобы теплоемкости с и все модули можно было бы считать постоянными. [16]

Преломление луча в анизотропной среде. [17]

Для анизотропных сред скорость распространения зависит от ориентации электрического вектора относительно некоторого выделенного направления в среде. Это направление называют оптической осью. [18]

Для анизотропной среды все 16 компонент матрицы рассеяния различны. [19]

Оптика анизотропных сред, Минск, 1958; 5) А х и е з е р, Б е р е - с те ц к и и, Квантовая электродинамика, 2 изд. Введение в теорию люминесценции, Минск, 1963, с. [20]

Для неоднородной и анизотропной среды теорема Гаусса не применима. [21]

Движение неоднородной упругой анизотропной среды при отсутствии массовых сил ( Рг 0) и изменения температуры ( 0) описывается, например, уравнениями ( А. [22]

Для стационарной, однородной и анизотропной среды с пространственно-временной дисперсией имеем ( см. разд. [23]

Зависимость интенсивности света, отклоненного в различные порядки при дифракции Рамана - Ната, от длины взаимодействия L или амплитуды деформации S0 в звуковой ьолну.| Схема дифракции Брэгга к изотропной среде. J - проходящий свет. 2 - дифрагированный свет. [24]

В анизотропной среде свет с разной поляризацией имеет разл. [25]

Условия возникновения поперечного эффекта Томсона. [26]

В анизотропной среде возможно возникновение как продольного, так и поперечного ( рис. 1.10) эффектов Томсона. [27]

В анизотропной среде, такой, как кристалл, фазовая скорость световой волны зависит как от состояния ее поляризации, так и от направления ее распространения. Вследствие анизотропии состояние поляризации плоской волны может изменяться в процессе ее распространения через кристалл. Однако в общем случае для данного направления распространения в среде существуют две независимые волны ( моды) с хорошо определенными фазовыми скоростями и направлениями поляризации. При распространении через анизотропную среду состояние поляризации световой волны, поляризованной параллельно одному из этих направлений, будет сохраняться. Эти независимые поляризации, а также отвечающие им фазовые скорости ( или, что эквивалентно, показатели преломления) можно определить из уравнений (1.1.1) и (1.1.2) с использованием диэлектрического тензора. [28]

В анизотропной среде, окружающей проводник, имеем урав. [29]

В анизотропной среде ситуация меняется. Для выполнения указанного условия должно быть тогда введено наряду с тангенциальным также и нормальное к поверхности электрическое поле. [30]

Страницы: 1 2 3 4