Cтраница 3
В анизотропной среде, окружающей проводник, имеем урав. [31]
В анизотропной среде ситуация меняется. Для выполнения указанного условия должно быть тогда введено наряду с тангенциальным также и нормальное к поверхности электрическое поле. [32]
В анизотропной среде направление вектора Р в общем случае не совпадает с направлением напряженности Е электрического поля. Поэтому материальное уравнение (10.5) имеет тензорный характер. Если среда обладает центром симметрии, то в (10.5) все тензоры к нечетных рангов обращаются в нуль. [33]
В анизотропной среде в данном направлении могут распространяться с разными фазовыми скоростями две плоские монохроматические волны одной частоты, поляризованные линейно в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Направления, вдоль которых обе волны имеют одинаковые скорости распространения, называются оптическими осями. [34]
В анизотропной среде фазовые скорости право - и левополя-ризованных волн будут различными, поэтому будет наблюдаться вращение плоскости поляризации. [35]
В анизотропной среде ( кристаллы, материал моделей при наличии напряжений) свет по различным направлениям распространяется с различной скоростью. При точечном источнике волновая поверхность уже не шаровая, а в общем случае сложная двухполостная поверхность. Одному лучу монохроматического света соответствуют две не совпадающие с ним нормали и обратно - одной нормали соответствуют два луча. При этом направления колебаний для обеих волн взаимно перпендикулярны. [36]
В анизотропной среде различают лучевую скорость и скорость по нормали ( волновая скорость) и соответственно показатели преломления для лучей и для волновых нормалей. [37]
В анизотропной среде J может не совпадать по направлению с напряженностью поля. В этом случае зависимость между величинами, характеризующими магнитное поле, выражается так называемым тензором, подобным тензору, связывающему величины электрического поля в анизотропной диэлектрической среде. [38]
В неограниченной анизотропной среде имеется сферическая полость. [39]
В анизотропной среде волны с ортогональной поляризацией имеют различные фазовые скорости. Если на пути одного из интерферирующих пучков естественного света поместить кристаллическую пластинку в половину длины волны, вносящую разность фаз л между волнами с ортогональной поляризацией, то светлые полосы одной из независимых интерференционных картин совпадут с темными полосами другой, что приведет к равномерной освещенности. Но в скрытом виде интерференционная картина все же существует: полосы можно наблюдать, если смотреть на экран через анализатор, направление пропускания которого соответствует поляризации одной из волн. [40]
В анизотропной среде явления распространения звуковых колебаний существенно усложняются. В анизотропных твердых средах, которые могут характеризоваться 21 независимой упругой постоянной, могут существовать три различных вектора смещения и соответственно три скорости плоской волны. Поверхностная волна может распространяться лишь в некоторых направлениях, причем скорость ее меньше скорости поперечной волны того же направления. При распространении звуковых колебаний наблюдается их ослабление, выражающееся в уменьшении амплитуды. [41]
В анизотропных средах условие () может быть выполнено и в области нормальной дисперсии в случае взаимодействия волн разл. [42]
В анизотропных средах ( кристаллах) существуют все рассмотренные выше ГМ - и ТМ-эффекты, однако описывающие их уравнения имеют более сложный характер. Кинетические коэффициенты являются компонентами тензоров. [43]
В анизотропных средах ситуация иная. [44]
В анизотропных средах, каковыми, например, являются многие кристаллы, направления j и Е, вообще говоря, уже не совпадают. В этом случае вместо формулы (61.1) получается более сложное соотношение. [45]